Термодинамическое и физико-химическое исследование жидких сплавов ртути с металлами II-УВ подгрупп периодической системы элементов

Термодинамическое и физико-химическое исследование жидких сплавов ртути с металлами II-УВ подгрупп периодической системы элементов

Автор: Нигметова, Роза Шукургалиевна

Шифр специальности: 02.00.04

Научная степень: Докторская

Год защиты: 1983

Место защиты: Алма-Ата

Количество страниц: 393 c. ил

Артикул: 4029218

Автор: Нигметова, Роза Шукургалиевна

Стоимость: 250 руб.

Термодинамическое и физико-химическое исследование жидких сплавов ртути с металлами II-УВ подгрупп периодической системы элементов  Термодинамическое и физико-химическое исследование жидких сплавов ртути с металлами II-УВ подгрупп периодической системы элементов 

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Глава I. СВЯЗЬ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ И СТРУКТУРЫ
ЖИДКИХ СПЛАВОВ
1.1. Термодинамические свойства и изменения объема смешения жидких сплавов.
1.2. Связь термодинамических свойств с вязкостью и электросопротивлением жидких сплавов .
Глава 2. МЕТОДЫ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОГО ИССЛЕДОВАНИЯ ТЕМОДИНАМИЧЕСКИХ И ФИЗИКОХИМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ АМАЛЬГАМНЫХ СИСТЕМ
2.1. Метод э.д.с
2.2. Изотенископный метод измерения давления пара
2.3. Совмещенный безэлектродный метод определения электросопротивления и вязкости амальгам .
2.4. Метод определения плотности амальгам
2.5. Метрологическая обработка термодинамических и физикохимических свойств амальгамных систем
Глава 3. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ И ФИЗИКОХИМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА
ЖИДКИХ ДВОЙНЫХ АМАЛЬГАМНЫХ СИСТЕМ
Системы с сильным взаимодействием между разнородными атомами Vсистемы .
3,2. Системы со слабым взаимодействием между разнородными атомами исистемы
. Системы с преимущественным взаимодействием между однородными атомами Есистемы
3.4. Общие закономерности изменения термодинамических и физикохимических свойств двойных амальгамных систем
Глава 4, ТЕШОДШМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКИХ ТРОЙНЫХ
АМАЛЬГАМНЫХ СИСТЕМ . .
Отр.
4.1. Термодинамические свойства тройных амальгамных систем на основе щелочных металлов. . . .
4.2. Тройные амальгамные системы на основе кадмийртуть, индийртуть, таллийртуть.
4.2.1. Термодинамические свойства тройных систем на основе кадмийртуть
4.2.2. Зависимость термодинамических характеристик тройных систем сМеНб от физикохимических свойств исходных компонентов
4.2.3. Термодинамические и физикохимические свойства тройных амальгамных систем на основе индийртуть
4.2.4. Термодинамические свойства тройных амальгамных систем на основе таллийртуть
4.3. Термодинамические свойства тройных амальгамных
систем на основе галлийртуть и оловортуть
Глава 5. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЧЕТВЕРНЫХ АМАЛЬГАМНЫХ СИСТЕМ РТУТЬКАДМИЙИЩЩЙВИСМУТ, РТУТЬКАДМИЙСВИНЕЦВИСМУТ .
Глава 6. РАСЧЕТ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ТРОЙНЫХ АМАЛЬГАМНЫХ СИСТЕМ НА ОСНОВЕ ДАННЫХ ДВОЙНЫХ ГРАНИЧНЫХ СИСТЕМ
6.1. Расчет термодинамических свойств четверной системы ртутькадмийиндийвисмут на основе данных о бинарных и тройных системах
Глава 7. ЗАВИСИМОСТЬ СВЕТОВЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫХ ЛАМП ОТ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ДВОЙНЫХ И МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ АМАЛЬГАМ
Заключение
Литература


Такое поведение к было установлено и в работе 9. Для определения плотности жидких сплавов используют различные методы дилатометрический, гидростатического взвешивания,пикнометрический, метод максимального давления газового пузыря и др. Эти методы исследования являются малопригодными для измерения плотности жидких амальгам при температурах, превышающих температуру плавления, изза высоких значений давления пара ртути. В связи с этим нами был использован метод ослабления интенсивности узкого пучка гаммаизлучения при его прохождении через исследуемую амальгаму. В литературе имеются данные по применению этого метода для определения плотности различных веществ . Величина массового коэффициента ослабления не зависит от температуры и поэтому произведение уи 1 определяется, если известна плотность сплава при комнатной температуре. Последняя определялась методом гидростатического взвешивания. Такой метод определения избавлял от необходимости измерения толщины образца и эффективного коэффициента ослабления. Установка для измерения плотности амальгам по ослаблению излучения была изготовлена АлмаАтинской базовой изотопной лабораторией рис. Исследование термодинамических свойств в области разбавленных растворов металлов са, 1п, ръ, Вл. Бп в ртути проводили методом э. Вг2, глицерин , квг СсШех 2. В. Изменение э. Е АВТ. Ряс. Схема установки для определения плотности гаммаметодом. II гильза детектора, кронштейн крепления блока детектирования, опорная станина, вентилятор, кожух установки, крышка кожуха, крышка термокамеры, ампула с амальгамой. X Ет Е2 2. Относительная ошибка значений дйМе составляла 1. Р Е 2. ЙТ 2. Ме показал,что относительная ошибка изменяется от I до 5. Погрешность вычисления дйМе и д Ме оценена в пределах 5, . Относительные ошибки при определении парциальных функций лбМе, аМе, дв тройных амальгамных системах методом э. При оценке погрешности термодинамических функций тройных амальгамных систем, полученных методом измерения давления пара ртути исходили из точности определения давления пара ртути и температуры. Относительная погрешность при измерении давления пара ртути составляет 0,5. Ьа в . Ь 2. Ме НТ 1в аМе 2. А ехрЕИТ , 2. А и Е были обработаны методом наименьших квадратов. В результате проведения этих расчетов установлено, что относитель
ная ошибка кинематической вязкости с вероятностью составляет 7. Статистическая погрешность при измерении интенсивности определяется вероятностным характером радиоактивного излучения. Величина среднеквадратичной погрешности в измерении количества зарегистрированных гаммаквантов равна корню квадратному из числа сосчитанных частиц
С учетом выбранной длительности измерения 0 сек нашли, что относительная среднеквадратичная погрешность определения не превосходит 0,2, т. Данные по измерению плотности ртути при температурах до 0С показывают, что полученные значения согласуются с литературными в этих пределах погрешности табл. Т втасл. У УСПл 2. Абсолютная погрешность ду определяется суммой абсолютных погрешностей объемов сплава и его компонентов. Считая, что относительные погрешности определения плотности и атомных объемов равны между собой, получаем, что абсолютная погрешность избыточного объема
смешения составляет 0,,2 см гат. Таким образом, предложенный нами в качестве электролита глицерин, позволил изучить термодинамические свойства разбавленных растворов металлов С1, 1п, ръ, ъ9 Бп в ртути и некоторых тройных амальгамных систем методом э. Разработанная нами методика определения давления пара ртути изотенископным методом дала возможность изучить термодинамические свойства тройных амальгамных систем Нв1пВ1, 1пТ1,1пБп, ЛаБп, Н6аВ1, СаСс1, IЪ, i,Ъ,i, , Нвгп1п, Т1В1, Т1РЪ, С1РЪ, С1Бп, для которых нельзя было использовать метод э. Разработанная методика определения плотности жидких сплавов амальгамных систем с использованием методов ослабления узкого пучка гаммаизлучения и гидростатического взвешивания позволила получить значения плотности амальгам в зависимости от температуры от до 0С и состава амальгам.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.241, запросов: 121