Быстропротекающие процессы в щелочно-галоидных кристаллах и азидах тяжелых металлов при импульсном возбуждении

Быстропротекающие процессы в щелочно-галоидных кристаллах и азидах тяжелых металлов при импульсном возбуждении

Автор: Адуев, Борис Петрович

Шифр специальности: 02.00.04

Научная степень: Докторская

Год защиты: 1999

Место защиты: Кемерово

Количество страниц: 374 с. ил.

Артикул: 242422

Автор: Адуев, Борис Петрович

Стоимость: 250 руб.

Введение
ЧАСТЬ 1. Разработка экспериментальной аппаратуры для исследования быстропротекающих процессов.
Глава 1. Источники возбуждения.
1.1. Ускорители электронов с наносекундной длительностью импульса.
1.2. Получение пикосекундных электронных пучков
1.2.1. Конструкция формирователя импульсов электронов
шкосекундной длительности.
1.2.2. Измерение параметров импульса пучка электронов.
1.3. Лазерный источник возбуждения
.4. Синхронизированные электронные и лазерные пучки
Глава 2. Экспериментальная аппаратура для исследования оптических
Т ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИХ НЕСТ АЦИОНАРНЫХ ПРОЦЕССОВ В ДИЭЛЕКТРИКАХ НА БАЗЕ УСКОРИТЕЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ.
2.1. Измерение кинетики свечения и опт ического поглощения в выделенных спектральных интервалах.
2.1.1. Общая блоксхема.
2.1.2. Функциональная схема установки.
2.1.3. Оптическая схема установки.
2.1.4. Источник зондирующего света и приемник излучения.
2.1.5. Синхронизация элементов установки
2.2. Измерение спектральнокинетических характеристик с одновременной регистрацией в широком спектральном интервале
2.2.1. Функциональная схема спектрометра
2.2.2. Калибровка основных элементов спектрометра.
2.3. Экспериментальная установка для измерения нестационарной электропроводности диэлектриков.
2.3.1. Экспериментальная установка на базе наносекундного ускорителя электронов.
2.3.2. Эксперимешальная установка на базе пикосекундного ускорителя электронов.
Глава 3. Экспериментальная аппаратура для исследования оптических
И ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИХ НЕСТАЦИОНАРНЫХ ПРОЦЕССОВ В ДИЭЛЕКТРИКАХ НА БАЗЕ ЛАЗЕРНОГО ИСТОЧНИКА ВОЗБУЖДЕНИЯ
3.1. Установка для измерения нестационарной проводимости взрывающихся образцов.
3.2. Установка для синхронного измерения тока проводимости, акустического сигнала и свечения взрывающихся образцов
3.3. Установка для измерения спектров взрывной люминесценции АТМ.
3.4. Установка для синхронного измерения кинетики свечения и оптического поглощения взрывающихся образцов
3.6. Экспериментальные ячейки.
Основные результаты части
ЧАСТЬ . Релаксация неравновесных зонных носителей заряда в ионных кристаллах при пикосекундном электронном воздействии
Глава 4. Малоинерционные процессы в широкозонных диэлектриках,
связанные со свободными носителями заряда анализ литературы
4.1. Оптические эффекты в широкощелсвых материалах, обусловленные зонными носителями заряда
4.1.1. Внутризонное поглощение.
4.1.2. Внутризонная люминесценция
4.1.3. Остовноватентная люминесценция.
4.1.4. Задержка создания центров окраски, разгораиие и затухание люминесценции, обусловленные временем жизни электронов в зоне проводимости.
4.1.5. Движение иерелаксированных дырок в щелочногалоидных кристаллах.
4.2. Электропроводность ионных кристаллов, связанная с термализованными электронами зоны проводимости.
4.2.1. Анализ возможности определения микроскопических харакгеристик методом импульсной проводимости
4.2.2. Подвижность зонных носителей заряда в ионных кристаллах.
4.2.3. Влияние радиационных и структурных дефектов на проводимость ионных кристаллов.
4.3. Неравновесная проводимость ионных кристаллов при возбуждении плотными пучками электронов наносекундной длительности.
4.4. Постановка задачи исследования.
Глава 5. Релаксация неравновесных зонных носителей зарям в щелочногалоидных кристаллах с решеткой типа ИаСе 3, .
5.1. Объекты и методики исследования
5.2. Влияние плотности возбуждения на импульсную проводимость кристаллов.
5.3. Влияние температуры на импульсную проводимость кристаллов.
5.4. Модель процессов релаксации зонных носителей заряда в кристаллах с решеткой типа С1.
5.4.1. Эффекты, связанные с плотностью возбуждения
5.4.2. Эффекты, связанные с влиянием температуры
5.5. Релаксация дырок валентной зоны при импульсном возбуждении электронами.
5.6. Основные результаты главы
Гл.лба 6. Релаксация неравновесных зонных носителей заряда в
кристаллах с решеткой типа .
6.1. Объекты и методика исследования
6.2. Радиационноиндуцированная проводимость кристаллов .
6.2.1. Влияние плотности возбуждения и внешнего приложенного поля
6.2.2. Кинетика бимолекулярной V рекомбинации.
6.2.3. Влияние температуры на радиационноиндуцированную проводимость .
6.3. Радиационноиндуцированная проводимость кристаллов
6.4. Основные результаты главы
ЧАСТЬ II Взрывное разложение азидов тяжелых металлов при импульсном инициировании электронными и лазерными пучками.
Глава 7. Экспериментальные результаты по спектроскопии кристаллов и продуктов взрывного разложения механизмы инициирования анализ литературы
7.1. Оптические свойства и зонная структура кристаллов
7.1.1. Спектры оптического поглощения
7.1.2. Люминесценция
7.1.3. Зонная структура
7.2. Спектральнокинетические характеристики взрывного разложения
7.3. Основные закономерности и модели инициирования импульсами ускоренных электронов и лазерного излучения
7.4. Постановка задачи исследования.
Глава 8. Предвзрывная проводимость АТМ
8.1. Объекты исследований и методика эксперимента
8.2. Взрывная проводимость кристаллов АЫ3 при лазерном инициировании.
8.3 Предвзрывная проводимость и проводимость продуктов взрыва.
8.4 Взрывная проводимость з при инициировании электронным пучком
8.5 Цепной характер предвзрывной проводимости АТМ
8.6 Кинетика предвзрывной проводимости.
8.7 Основные результаты главы
Глава 9. Взрывное свечение АТМ
9.1 Взрывное свечение азида серебра
9.1.1. Взрывное свечение азида серебра при лазерном инициировании.
3.1.2. Взрывное свечение макрокристатлов АЫ3 при инициировании электронным пучком
9.2. Взрывное свечение азида свинца
3.3. Взрывное свечение азида таллия
9.4. Анализ экспериментальных результатов по взрывному
свечению АТМ.
9.4.1. Спектры предвзрывной люминесценции
9.4.2. Спектры свечения продуктов взрыва.
9. 5. Кинетика предвзрывной люминесценции
9.6. Модель предвзрывной люминесценции.
9.7. Основные результаты главы 9.
Глава . Модели взрывного разложения.
.1. Бирадикальная модель основной экзотермической реакции
.2. Бидырочиая модель взрывного разложения.
.2.1. Общая схема процессов
.2.2 Конкретизация модели
.2.3 Трудности бидырочной модели.
.3. Монодырочная модель взрывного разложения АТМ.
.3.1 Основания и подход для выдвижения модели
.3.2 Простейшая интерпретация экспериментальных данных по кинетике взрывного разложения
.3.3 Монодырочная модель звена цени
.4. Сравнительная оценка моделей.
.4.1. Соответствие экспериментальным данным
.4.2. Принципиальные трудности.
.5. Основные результаты главы .
Основные результаты и выводы
Литература


Расчет дал значения Е 5 кэВ. В нашем распоряжении имелся лазер на иттрийалюминиевом гранате с примесью неодима v, работающий в режиме самосинхронизации мод, собранный по стандартной схеме, описанной, например, в , . Лазер имеет следующие параметры длина волны излучения на основной частоте 1, мкм, длительность импульса пс, энергия в моноимпульсе до мДж. Существенным недостатком лазеров такого типа явля гея нестабильность паретров. Например, разброс энергии в моноимпульсе на основной частоте может достигать . При генерации высших гармоник при помощи нелинейных кристаллов, зачастую необходимых для возбуждения широкозонных диэлектриков, разброс энергии может достигать порядка. Уже этот факт резко ограничивает возможности такого источника возбуждения в физикохимическом эксперименте, а зачастую делает невозможным его применение. С целью повышения стабильности энергетических и временных параметров в стандартную схему лазера нами внесены существенные изменения. Они заключаются во введении в состав задающего генератора лазера отрицательной обратной связи, твердотельной внутрирезонаторной системы выделения моноимпульса и заслуживают отдельного описания. Функциональная схема модернизированного лазера приведена на рис. Резонатор генератора ультракоротких импульсов с базой 1,2 м образован плоским Зу и сферическим зеркалами с коэффициентами отражения 0 . Через зазор между зеркалом и стеклянной клиновидной пластиной К непрерывно прокачивается фототропный краситель, представляющий собой раствор полиметинового красителя марки у в абсолютизированном этаноле с начальным пропусканием на нм около . Активный элемент АЭ кристалл алюмоиттриевого граната активированный неодимом. Диэлектрический поляризатор П определяет плоскость поляризации излучения. В системе отрицательной обратной связи ООС используется элсктрический сигнал быстродействующего i фотодиода ФД , в который поступает часть излучения резонатора. Сигнал фотодиода усиливается в системе усиления СУ на быстродействующей лампе. Высоковольтный сигнал поступает на электроды ячейки Поккельса Я и устанавливает уровень вносимых потерь в резонаторе. Регулировкой коэффициента усиления усилителя устанавливается квашетационарный режим генерации, когда энергия и длительность импульсов стабилизируется. После перехода генерации в квазистационарный режим, импульс, вырабатываемый системой управления усиления СУУ с регулируемой задержкой относительно импульса с фотодиода ФДи снимает часть потерь с электродов ячейки Поккельса Я. Вносимые потери резко уменьшаются и энергия импульсов луча увеличивается. Часть излучения попадает на ФД, сигнал с которого поступает в компарагор системы выделения моноимпульсов СВМ. Рис. При поступлении высоковольтного импульса на ячейке Я2 за два прохода плоскость поляризации светового импульса поворачивается на и призмой Глана одиночный импульс выводится из резонатора . Диэлектрическое зеркало З5 отражает излучение на линзу Л фокусное расстояние мм, которая направляет расширяющийся световой пучок на усилители кристалл УАОЫсГ 0 6x мм и У2 кристалл УАСМ3 0 8x мм. Линза Л2 Р мм составляет с линзой Л телескоп, формирующий световой пучок, близкий к параллельному. Исходное юл учение с длиной волны нм, в случае необходимости, поступает на генератор второй гармоники ГВГ на кристалле КОР Вторая гармоника нм селектируется полосовым светофильтром СЗС Ф. Излучение с Я2 нм может быть преобразовано в 4 гармонику Я 6 нм генератором четвертой гармошки ГЧГ или смешешем 1 и 2 гармоники в 3 гармонику Я4 нм генератором третьей гармоники ТГ, которые селектируются полосовым светофильтром УФС1 Ф2. Энергия лазерного излучения, измеренная с помощью стандартного измерителя мощности и энергии лазерного излучепя ИМО2М, составляет 0,5 мДж на Я нм. Стабильность энергии при оптимальной настройке составляет 5 . Длительность импульса излучения, измеренная на полувысоте прямым методом с помощью фотохронографа Агат СФ1, составляет пс. Диаметр пучка, измеренный с помощью ГЗС линейки, равняется 6 мм в месте размещения исследуемых образцов.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.227, запросов: 121