Фазовые состояния и диэлектрические свойства многокомпонентных оксидов на основе титаната и цирконата свинца

Фазовые состояния и диэлектрические свойства многокомпонентных оксидов на основе титаната и цирконата свинца

Автор: Шварцман, Владимир Владимирович

Шифр специальности: 02.00.04

Научная степень: Кандидатская

Год защиты: 2000

Место защиты: Москва

Количество страниц: 136 с. ил.

Артикул: 296936

Автор: Шварцман, Владимир Владимирович

Стоимость: 250 руб.

Фазовые состояния и диэлектрические свойства многокомпонентных оксидов на основе титаната и цирконата свинца  Фазовые состояния и диэлектрические свойства многокомпонентных оксидов на основе титаната и цирконата свинца  Фазовые состояния и диэлектрические свойства многокомпонентных оксидов на основе титаната и цирконата свинца  Фазовые состояния и диэлектрические свойства многокомпонентных оксидов на основе титаната и цирконата свинца 



При этом фазовый переход происходит из исходной труппы симметрии в одну из се подгрупп с понижением числа элементов симмегрии. Вблизи температуры ф. Фр, г, V Ф0р, г2 АпШпI вчМ 1
г де р давление Т температура Ф0 термодинамический потенциал для г 0 А, В и т. Из условия минимума термодинамического потенциала следует, что в точке ф. Ап меняет знак
При Ап0, все компоненты тпв, при Ап0 возможно гп0. В случае сегнетоэлектрических фазовых переходов параметром порядка может служить спонтанная поляризация. Из условия равновесия системы, описываемой выражением 3 можно получить температурные зависимости макроскопических параметров сегнетоэлектрика вблизи температуры ф. Последнее выражение называется законом КюриВейсса, С4яа постоянная КюриВейсса. Для ф. II рода коэффициент 3 в разложении 3 больше куля, а для ф. I рода меньше нуля. В последнем случае, вблизи точки ф. ТТС, а при нагреве ф. ТСТС ьр2 4ау. Разность ТсТс определяет максимально возможный температурный гистерезис для ф. I рода. Для ф. I рода температурная зависимость диэлектрической проницаемости выше Тс, в симметричной фазе, также будет описываться законом КюриВейсса. Однако, в реальных объектах ф. I рода из симметричной в несимметричную фазу всегда происходи т при некоторой температуре ТТС. Поэтому диэлектрическая проницаемость в этом случае в точке ф. Еще одним возможным дииольноупорядоченным состоянием является, так называемое, антисегнетоэлектрическое АСЭ состояние. В этом случае элементарная ячейка может быть представлена состоящей из двух структурно одинаковых нодъячеек с равными, но противоположно направленными электрическими дипольными моментами РаРь, так что макроскопическая поляризация равна нулю. Поэтому для антисегнетоэлектриков обычно говорят о поляризации их подрешеток. Наличие аитипараллельной конфигурации дипольных моментов приводит к тому, что при фазовом переходе из ПЭ в АСЭ состояние происходит кратное увеличение размеров элементарной ячейки, состоящей из нескольких простых ячеек, проявляющееся в появлении сверхструктуры при отсутствии сс в ПЭ фазе. Из симметрийного рассмотрения 4 следует, что переход из ПЭ в АСЭ фазу, в отличие от перехода в СЭ состояние не должен приводить к возникновению ииро и пьезоэффекта. При этом если решетка в ПЭ состоянии обладала центром симметрии, то он сохранится и в АСЭ состоянии. Если ПЭ фаза была пьезоэлектрической или пироэлектрической, эти эффекты будут наблюдаться и в АСЭ фазе. С феноменологической точки зрения АСЭ модификация возникает, когда состояние с аитипараллельной поляризацией соседних элементарных ячеек кристалла энергетически выгоднее состояния с параллельной ориентацией. В настоящее время считают, что природа АСЭ состояния аналогична природе СЭ состояния. Установилось мнение, что к числу АСЭ фаз стоит относить только фазы со свободной энергией близкой к свободной энергии Г1Э и СЭ состояний. В этом случае, наряду с компенсацией дипольных моментов подрешеток, кристаллы характеризуются наличием фазового перехода в ПЭ состояние, при этом ф. Более того, возможны фазовые переходы в СЭ состояние при воздействии температуры, электрического поля, давления, а также при замещении часта ионов в кристаллической решетке другими ионами при сохранении структуры параэлекгрическоЙ фазы. Наличие спонтанной поляризации у отдельных подрешеток иодтверждаегся не прямыми наблюдениями, а совокупностью косвенных экспериментальных данных. При этом спонтанная поляризация подрешеток в АСЭ состоянии создается теми же группами атомов или дипольными группами, как и в близком по энергии СЭ состоянии. Киттсль предложил рассматривать термодинамический потенциал АСЭ кристалла вблизи точки ф. Внешнее поле здесь принимается равным нулю, анизотропия и внутренние напряжения не учитываются. Анализ этого выражения 6 показывает, что антисегнетоэлеюричсский фазовый переход происходит при изменении знака выражения 2о. АСЭ состояние устойчиво при 2ага. При этом если р0 и у0, то будет иметь место ф. II рода и вблизи точки перехода Ра2ТсТ ТТС. ФФ0а1Ра2Рь2а2РРьРР
ФФ0 2а,а2 Р.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.377, запросов: 121