Новые сегнетоэлектрические и сверхпроводящие оксиды на основе гетерозамещенных перовскитов

Новые сегнетоэлектрические и сверхпроводящие оксиды на основе гетерозамещенных перовскитов

Автор: Политова, Екатерина Дмитриевна

Шифр специальности: 02.00.04

Научная степень: Докторская

Год защиты: 2001

Место защиты: Москва

Количество страниц: 383 с. ил

Артикул: 329253

Автор: Политова, Екатерина Дмитриевна

Стоимость: 250 руб.

Новые сегнетоэлектрические и сверхпроводящие оксиды на основе гетерозамещенных перовскитов  Новые сегнетоэлектрические и сверхпроводящие оксиды на основе гетерозамещенных перовскитов 

1.1.4.2.
1.1.4.3.
1.2.
1.2.2.
1.2.3. 1.2.
1.3.1.
1.3.1.1.
1.3.1.2.
1.3.1.3.
1.3.1.4.
1.3.3.
1.3.5.
Новые сегнстоэлектрики и антисегнетоэлектрики на
основе гетерозамещенных перовскитов
Явление сегнстоэлектричества, физические свойства
обзор литературы
Поляризация диэлектриков и сегнетоэлектриков, домены Диэлектрические, пироэлектрические
пьезоэлектрические и оптические свойства сегнетоэлектриков
Тепловые свойства сегнетоэлектриков
Теоретическое рассмотрение явления
сегнетоэлектричсства
Симметрия, кристаллическое строение СЭ и АСЭ
перовскитов
Внутренние электрические поля, расчеты из первых
принципов
Термодинамическая, динамическая и вибронная теории сегнетоэлектричества
Критерии поиска новых сегнетоэлектриков
Выводы из литобзора
Получение Те и ЯЬсодержащих образцов, методы
исследования
Выращивание монокристаллов, получение керамики
Рентгенографические исследования
Диэлектрические измерения
Другие методы исследований термогравиметрия,
электронная микроскопия, ЯГР,ИК, КРспектроскопия Новые сегнетоэлектрическис и
антисегнетоэлектрические гете роза меще иные теллурсодержащие оксиды
Исследование структурных фазовых переходов и
диэлектрических свойств орготеллуратов АВТе Барийсодержащие соединения Ва2ВТе
Свинецсодержащие соединения РЬ2ВТе
Стронцийсодержащие соединения 8г2ВТе
Кальций и кадмийсодержащие оксиды А2ВТеОб
Теллуратьг А3А2В1ВТе и А3А1В2ВТеОй
Перовскитные соединения РКВэяТеХЬ ВРе,8с
Твердые растворов на основе ортотеллуратов
Кобальттеллурат свинца материал для СВЧ
диэлектрических резонаторов ДР
Обсуждение
Синтез и исследование фазовых переходов и
диэлектрических свойств оксидов Л2В8Ю6 и твердых растворов на их основе
1.4.1. Фазовые переходы и диэлектрические свойства
перовскитов РЬВЭЬОб
1.4.2. Исследование оксидов А2В8Ю6 ЛВа, 8г, ВГс, 8с, Ьи,
УЬ,Тп
1.4.3. Свойства твердых растворов на основе РКСоЬоОз
1.4.4. Система 1х РЬТЮ3 х 8гМпо5Ьо5Оз
Обсуждение
1.5. Электрофизические свойства Те и 8Ьсодсржащих
оксидов структу рных семейств ортотеллурата магния, ильменита и пирохлора
1.5.1. Синтез, фазовые переходы, диэлектрические свойства
оксидов структурного семейства ортотеллурата магния
1.5.2. Диэлектрические свойства Те и 8Ьсодержащих оксидов
со структурами нирохлора и ильменита
1.5.3. Оксид 3Ге структура ильменита синтез, свойства
1.5.4. Структурное поле поле ортотеллурата магния для
оксидов А2ВТеОб и А2В8Ю
Обсуждение
1.6. Фазовые переходы и диэлектрические свойства оксидов
системы РЬТеО
1.6.1. Сегнетоэлсктрические фазы в системе РЬТеО
1.6.1.1. Получение монокристаллов
1.6.1.2. Исследование структуры и диэлектрических свойств
Обсуждение
Глава П. Фазовые состоя1шя, диэлектрические и релаксорные
свойства оксидов на основе титаната и цирконата свинца
2.1. Релаксорные свойства сешетоэлектриков, применение
сегнетоэлектричских оксидов обзор литературы
2.1.1. Размытые фазовые переходы
2.1.1.1. Свойства релаксорных сегнетоэлектриков
2.1 Модели релаксорного поведения
2.1.1.3. У равнение ФогеляФулчера
2.1.2. Применение сегнетоэлектрических материалов
2.1.3. Электрокалорический эффект
2.2. Исследование фазовых диаграмм и диэлектрических
свойств твердых растворов на основе титаната и цирконата свинца
2.2.1. Структура и свойства СЭ и АСЭ перовскитов
2.2.1.1 Магновольфрамат свинца
2.2.1.2. Твердые растворы на основе цирконата, титаната и
магноволъфрамата свинца
2.2.1.3. Твердые растворы цирконататитаната свинца ЦТС
2.3.
2.3.2.
2.4.1.
2.4.3.
Глава Ш.
3.1.1.
3.1.1.1.
3.1.1.2.
3.1.1.3.
3.1.1.4.
3.1.3.
3.2.1.
3.2.2. 3.3.
3.3.2.
3.3.3.
3.3.4.
3.3.5. 3.4.
3.4.2.
Получение образцов, методы исследования Приготовление образцов Методики измерений
Экспериментальные результаты и их обсуждение Фазовые состояния в системе 1х РЬ2Ю3 хСйТЮ3 Твердые растворы в системе цирконат свинца магновольфрамат свинца
Сегнетоэлсктричсские и релаксорные свойства твердых растворов РЬМй,У,Т
Фазовые состояния и сегнетоэлектрические свойства
керамики РЬ2г,8п,ТДЬ
Обсуждение
Исследование высокотемпературных сверхпроводящих иеровскитоподобных купрагов Явление сверхпроводимости обзор литературы Свойства классических сверхпроводников Сверхпроводники I рода БКШтеория сверхпроводимости Промежуточное состояние Сверхпроводники II рода
Критические токи в сверхпроводниках I и П рода Сверхпроводники Ш рода
Высокотемпературная сверхпроводимость оксидов, структура фаз УВа2Си и В8гСаСи8, предложенные теории
Свойства высокотемпературных сверхпроводящих оксидов
Предлагаемые механизмы ВТСП Получение образцов, методы их исследования Получение керамических образцов Рентгенографические исследования Измерение температуры перехода в СП состояние Четырехзондовый метод измерения удельного сопротивления
Измерения индуктивным методом
Измерение плотности критического тока в СП керамике
трансформаторный метод
Другие метода исследований
Исследование свойств керамики на основе иттрий
бариевого куирата
Эффекты катионного и анионного легирования УВа2Си3Оу, влияние нестехиомегрии но меди Влияние катионных замещений меди 8Ь, Мп, и 8г8Ь2Мп2Оз
3.4.3. вменение локальной симметрии и подавление
сверхпроводимости в системе 2 xx
3.4.4. Фторирование фазы 3
3.4.5. Микроструктура и сверхпроводящие свойства керамики
x 5 x,,2V1 х0г0,
3.4.6. Твердые растворы в системе сегнетоэлектрик ВаТЮ3
сверхпроводник
3.4.7. Особенности структуры и кислородной нестехиометрии
керамики 3, полученной из шихты, активированной в магнитном поле
3.4.8. Микроструктура и критические токи модифицировашюй
керамики
Обсуждение
3.5. Исследование сверхпроводящей керамики на основе
купрата висмутастронциякалъция i2 Обсуждение
Глава IV Переходы металлдиэлектрик, формирование
сверхпроводящих фаз в гетерозамещенных твердых растворах на основе ВаРЮ
4.1. Фазообразование, зарядовое состояние свинца,
термическая стабильность метаплюмбата бария
4.2. Твердые растворы на основе ВаРЬОэ.
Эффекты изо и гетеровалентных катионных замещений
4.2.1. Изовалентные замещения твердые растворы
Ва,АРЬ,ВОз, , ,
4.2.1.1. Твердые растворы xx х,4
4.2.1.2. Изовалентные замещения в позиции В твердые
растворы ,3 ВаРЬ,СеОз
4.2.2. Гетерозамещеннные твердые растворы Ва,АРЬ.ВОз5
, , К ,
4.2.2.1. Твердые растворы , и ВаРЬ,У
4.2.2.2. Твердые растворы , I и П
4.2.3. Оксиды со смешанным типом катионных замещений
4.2.3.1. Твердые растворы XiX и i.Xi. 2 СеОз
4.2.3.2. Твердые растворы i.X.X и
i .уКХРЬо,8СеоХЗз
4.3. Твердые растворы сегнетоэлектрик металлооксид
4.3.1. Твердые растворы i ВаРЮ3
4.3.2. Твердые растворы ВаТЮ3ВаРЬ
Обсуждение
Заключение
Выводы
Список литерачуры
Введение


С повышением температуры дипольный вклад в УЕг для ВаТЮ3 уменьшается для всех ионов, и выше Тс этот вклад равен 0, как и вклады от точечных зарядов ионов Ва и Т. В положениях же анионов, локальная симметрия которых ниже кубической, градиенты полей от зарядов при ТТС не равны нулю. Таким образом, полученные результаты согласуются с выводами Слетера и Скаиави о принципиальной роли эффектов локального поля и электронной поляризуемости для СЭ неустойчивости в перовскитах. В работах, основанных на расчетах электронного спектра в рамках зонного подхода, для возникновения СЭ рассматривают гибридизацию состояний титана и состояний кислорода. В з их работах удалось достичь точности, необходимой для правильного описания искажений структуры в иеро вс китах. Показано, что СЭ неустойчивость наиболее чувствительна к величине объема элементарной ячейки V и возникает лишь в случае использования в расчетах экспериментального значения V При использовании же теоретически вычисленного значения V СЭ неустойчивость слабо выражена, либо вообще отсутствует, и кубическая структура остается стабильной. Эти
расчеты демонстрируют, что СЭ состяние возникает в перо вс китах в результате тонкого баланса между электростатическими силами дальнодействия, благоприятствующими СЭ состоянию, и короткодействующими силами отталкивания, стабилизирующими кубическую фазу. Для многих простых перопскитов были правильно рассчитаны параметры решетки, упругие постоянные, фононные частоты в центре зоны Бриллюэна, параметры Грюнайзена, и зонная структура. Правильно предсказана также симметрия структур основного состояния для соединений, ячейка которых при низких температурах остается примитивной . Подчеркивается, что в случае фазовых переходов I рода необходимо учитывать как вклад ангармонической составляющей фононфононной связи, так и вклад матрицы упругих напряжений. Серьезные ограничения связаны именно с чувствительностью рассчитываемых величин от параметра решетки. Недооценка параметров примерно на 1 приводит к большим ошибкам в расчетах Рх и Тс. Отмечено, что нестабильность относительно мягкой моды в центре зоны Бриллюэна является распространенной среди соединений структуры псровскита. Проведены также расчеты , АСЭ неустойчивости в БгТ, СаТ и . В микроскопические расчеты из первых принципов стабильности ряда псровскитов по отношению к АСЭ и СЭ переходам проведены в рамках ТФП с использованием обобщенного метода Гордона Кима . В этом методе полную электронную плотность ионного кристалла представляют в виде суперпозиции плотностей электронов отдельных ионов, вычисляемых в присутствии внешних нолей, деюрмирующих эту плотность. В учитывали мультииольные деформации, включая квадрунольную. Реальную величину деформации определяли из условия минимума полной энергии кристалла. При учете квадрупольных искажений результаты совпали с расчетами ,. Без учета электронной поляризуемости ионов в модели жесткого иона кубическая фаза остается стабильной. Расчеты решеточных неустойчивостей для КГЙ показали, что решета является нестабильной относительно сдвига центрального иона 6. Показано, что эта мода неустойчива не только в центре зоны Бриллюэна, но и на границе зоны. Результат о существовании в перовскитах ветвей оптических колебаний, неустойчивых в кубической фазе во всей зоне Бриллюэна, совпадает с расчетами из первых принципов, основанными на методе электронной зонной структуры . Показано, что АСЭ нестабильность, отсутствующая в ВаТЮз и имеющая место в СаТЮз, практически полностью определяется кулоновским взаимодействием сфсричсскисиммстричных ионов и силами близкодействия, а эффекты электронной поляризуемости влияют мало. Расчеты для Ва2Ю3 согласуются с и с экспериментальными данными и демонстрируют устойчивость кубической решетки. Рассчитанные с использованием экспериментальною значения V величины сдвигов ионов в СЭ фазе для ВаТЮз, электронного вклада в 8, и эффективных динамических зарядов Борна хорошо согласуются с экспериментальными данными . Для СЭ псровскитов характерны большие значения динамических зарядов Борна, иногда на порядок превышающие эффективные заряды Сцигетти, определяющие ионность кристалла .

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.062, запросов: 121