Разработка методики проектирования фидерных устройств ДКМВ диапазона с учетом квазираспределенного характера их элементов

• Автор: Бражников, Вячеслав Анатольевич
• Шифр специальности: 05.12.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Самара
• Количество страниц: 206 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1 ФОРМАЛИЗАЦИЯ КВАЗИРАСПРЕДЕЛЕННЫХ ЭЛЕМЕНТОВ В ВИДЕ ЭКВИВАЛЕНТНЫХ СХЕМ
1.1 Предварительный анализ объекта исследования и классификация квазираспределенных элементов фидерных устройств ДКМВ диапазона
1.2 Оценивание ошибки приближения стационарного поля в задачах анализа неизлучающих элементов антенно-фидерного тракта
1.3 Синтез эквивалентных схем мощных индуктивных элементов
на основе связанных линий
1.4 Синтез эквивалентных схем мощных емкостных элементов
1.5 Выводы по разделу
2 ИССЛЕДОВАНИЯ КВАЗИРАСПРЕДЕЛЕННЫХ ЭЛЕМЕНТОВ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ СХЕМАХ ИХ ВКЛЮЧЕНИЯ В ФИДЕРНЫЙ ТРАКТ
2.1 Учет квазираспределенного характера фиксированных и плавно перестраиваемых элементов при их включении по схеме П- или Т-контура
2.2 Учет квазираспределенного характера дискретно перестраи-

ваемых элементов при их включении по схеме П- или Т-контура
2.3 Учет квазираспределенного характера фиксированных индуктивных и емкостных элементов при их включении по мостовой схеме
2.4 Исследования резонансных свойств катушек индуктивности фидерных устройств ДКМВ диапазона
2.5 Выводы по разделу
3 РАЗРАБОТКА МЕТОДИКИ ОЦЕНИВАНИЯ ВЗАИМНОГО ВЛИЯНИЯ КВАЗИРАСПРЕДЕЛЕННЫХ ЭЛЕМЕНТОВ И МЕТОДИКИ ПРОЕКТИРОВАНИЯ ФИДЕРНЫХ УСТРОЙСТВ ДКМВ ДИАПАЗОНА
3.1 Разработка методики оценивания взаимного влияния квазираспределенных элементов по полю
3.2 Уменьшение взаимного влияния квазираспределенных элементов путем их дополнительного экранирования
3.3 Разработка методики проектирования фидерных устройств ДКМВ диапазона с учетом квазираспределенного характера их элементов
3.4 Вопросы обеспечения собственного согласования в дискретно перестраиваемых антенных согласующих устройствах ДКМВ диапазона
3.5 Выводы по разделу
4 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ И ПРАКТИЧЕСКАЯ РЕАЛИЗАЦИЯ РАЗРАБОТАННОЙ МЕТОДИКИ ПРОЕКТИРОВАНИЯ
4.1 Экспериментальные исследования и практическая реализация методики проектирования при создании устройств согласования и фазирования с плавно перестраиваемыми элементами в составе защищенных передающих антенно-фидерных устройств ДКМВ диапазона
4.2 Экспериментальные исследования и практическая реализация методики проектирования при создании устройства согласования с дискретно перестраиваемыми элементами в составе адаптивной радиостанции ДКМВ диапазона
4.3 Экспериментальные исследования и практическая реализация методики проектирования при создании широкополосных устройств фазирования и согласования в составе ДКМВ антенн зенитного излучения

4.4 Выводы по разделу
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ. Акты внедрения результатов диссертационной работы

-фл >|

р dv'.
(1.6)
Переход к квазистационарному полю с математической точки зрения означает предельный переход при со —> 0 или Я —» 0. Несложно убедиться, что
в круглых скобках в (1.6), а остальные две составляющие, пропорциональные
ничными. С другой стороны, если определить поле как электростатическое Ё = -grad (р, то после подстановки в это выражение правой части (1.4) опять-таки возникает равенство (1.7), т.е. последнее описывает электростатическое поле, которое и является приближенной моделью квазистационарного (квази-
статического) поля.
Суммируемые в подынтегральном выражении в (1.6) величины являются векторными, что неудобно при оценивании ошибки. Поэтому будем иметь в виду наихудший случай, когда все вектора сонаправлены, и далее векторы опустим; это же относится и к (1.7). Интегральная форма также неудобна, поэтому будем оценивать ошибку в подынтегральном выражении. Это соответствует случаю, когда область V мала по'сравнению с Я, что имеет место, на-
пример, при вычислении матричных элементов системы линейных уравнений в рамках решения интегрального уравнения проекционным методом при базисе частичных областей. Ток будем считать текущим в определенном направлении с распределением, соответствующим бегущей волне с волновым ЧИСЛОМ Р (здесь учитывается волновой характер поля); при этом в соответствии с зако-
(1.7)

т.е. остается только составляющая, пропорциональная Я , - первое слагаемое
Я 1, отбрасываются; кроме того, фазовые множители е заменяются еди-