Исследования Kl3-распадов на установке ИСТРА +, поиск аномальных распадов калибровочных бозонов на установке DELPHI

• Автор: Ющенко, Олег Петрович
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Протвино
• Количество страниц: 199 с. : ил.

1 Введение
2 Атз—распады в киральной пертурбативной теории
2.1 Введение
2.2 Киральные лагранжианы
-*f 2.2.1 Каральная симметрия
2.2.2 Эффективный лагранжиан в низшем порядке
2.2.3 Мезонные формфакторы в низшем порядке
2.2.4 Next-to-leading киральный лагранжиан
2.3 Низко-энергетическая феноменология киральной теории
2.3.1 Мезонные формфакторы
2.3.2 Предельные теоремы и численные оценки
2.4 Формфакторы в порядке О (р6)
v 3 Л^з-распады в экспериментальных исследованиях
3.1 Амплитуды и кинематика распада
3.2 Радиационные поправки в А^-распаде
3.3 Обзор экспериментов по изучению формфакторов в А'^-распадах
3.3.1 АГе3-распады
3.3.2 А^з-распады
4 Система реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+
4.1 Установка ИСТРА +
4.1.1 Общее описание установки
4.1.2 On-line мониторинг данных на установке ИСТРА+
|м 4.2 Реконструкция данных
4.2.1 Калибровка и геометрическая привязка
4.2.2 Реконструкция пучкового и вторичных треков
4.2.3 Реконструкция электромагнитного калориметра
4.3 Монте-Карло установки ИСТРА+
5 Исследование Кц—распадов на установке ИСТРА 4
5.1 Введение
5.2 Идентификация электронов и мюонов
5.2.1 Идентификация электронов

5.2.2 Идентификация мюонов
5.3 Метод анализа данных
5.3.1 Модельно-независимый метод
5.3.2 Метод весовых функций
^ 5.4 Отбор событий К13
5.4.1 Распад К~
5.4.2 Распад К~ —> е~ип°
5.5 Анализ формфакторов и аномальных вкладов
5.5.1 Распад К~ —> ц~ип°
5.5.2 Распад К~ —> е~ип°
5.6 Систематические ошибки и заключение
6 Поиск распадов 2°-бозона с изменением аромата
6.1 БСИС на коллайдере ЬЕР
6.1.1 Введение
6.1.2 Процесс е+е~ —> (7*, Z') —> 1с на энергиях ЬЕР
6.2 Установка ПЕЬРШ
6.2.1 Введение
6.2.2 Измерение светимости
6.2.3 Симуляция детектора и реконструкция
6.3 Поиск процессов с изменением аромата
6.3.1 Реальные данные и Монте-Карло
6.3.2 Адронный канал
6.3.3 Полу-лептонный канал
у 6.4 Систематические ошибки и получение ограничений на константы
связи
7 Аномальные бозонные константы
7.1 Взаимодействия в бозонном секторе
7.1.1 Бозонный сектор Стандартной Модели
7.1.2 Аномальные бозонные вершины 4(2) И/+1Р~
7.1.3 Аномальные бозонные вершины в нейтральном секторе
7.2 Вычисления для процессов е+е_ —>41
7.2.1 Введение
7.2.2 Вычисления спиральных амплитуд
| 7.2.3 Калибровочные сокращения
7.3 Процессы с аномальными трехбозонными вершинами
8 Изучение аномальных бозонных вершин в эксперименте ПЕЬРН1147
8.1 Аномальные трехбозонные константы в нейтральном секторе
8.1.1 Введение
8.1.2 Конечное состояние Z'y
8.1.3 Конечное состояние ZZ
8.1.4 Конечное состояние 2^*
8.1.5 Результаты и обсуждение

8.2 Аномальные трехбозонные константы в заряженном секторе
8.2.1 Введение
8.2.2 Конечное состояние 331и
8.2.3 Конечное состояние уи’у
8.2.4 Конечные состояния ЗЗХ и IX
8.2.5 Методы, используемые при анализе аномальных констант
8.2.6 Систематические ошибки
8.2.7 Результаты и обсуждение
9 Заключение
ЛИТЕРАТУРА

50.
На рисунке 4.5 показан результат геометрической привязки камеры ВРС1Х. Аналогичные распределения получены и для двух других камер.
Такой же алгоритм применялся и для привязки камер в У-2 плоскости. Единственное отличие состояло в том, что для камер, расположенных после магнита учитывалось отклонение пучкового трека в магните.
После этого трек, проходящий через пучковые камеры, экстраполировался ко всем остальным камерам и координата нулевого чувствительного элемента выбиралась из условия минимизации отклонения реконструированного хита от предсказания экстраполяции. Для Т-камер, расположенных после спектрометрического магнита, учитывалось отклонение трека.
Рис. 4.6: Отклонения предсказаний пучкового трека от измеренного хита на камере ОСЗУ после процедуры геометрической привязки
На рисунке 4.6 показано соответствующее отклонение для камеры, расположенной после магнита М2. Высокий плоский фон на рисунке 4.6 обусловлен распадами К-мезонов. В ширине распределения доминирует многократное рассеяние на воздухе в канале и на материале элементов трековой системы.
Аналогичным образом осуществлялась геометрическая привязка матричного годоскопа и адронного калориметра. Привязка электромагнитного калориметра осуществлялась для полностью реконструированных события, используя треки с большим энерговыделением в калориметре (электроны) и хорошо ассоциированные с реконструированными ливнями.