Флуктуационно-диссипативная модель для описания процесса захвата при надбарьерных столкновениях сферических ядер

• Автор: Чушнякова, Мария Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Омск
• Количество страниц: 160 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1 Модели, используемые для описания процесса захвата
Глава 2 Потенциал взаимодействия двух ядер в рамках модели двойной
свёртки [42-45]
§ 2.1 Модель двойной свёртки: общие положения
§ 2.2 Взаимодействие двух сферических ядер [42]
§ 2.2.1 Кулоновская часть
§ 2.2.2 Ядерная часть
§ 2.2.3 Полный ядро-ядерный потенциал
§ 2.2.4 Ядерные плотности [42, 45]
§ 2.2.5 Сравнение с предшественниками
§ 2.3 Взаимодействие сферического и деформированного ядер [44]
§ 2.3.1 Компоненты потенциала
§ 2.3.2 Влияние различий плотностей протонов и нейтронов
§ 2.3.3 Сравнение с предшественниками
§ 2.4 Итоги второй главы
Глава 3 Детерминистическая динамическая модель для описания процесса
захвата тяжёлых ионов [102,103[
§ 3.1 Модель
§ 3.1.1 Уравнения движения и их компоненты
§ 3.1.2 Динамические траектории
§ 3.1.3 Температура
§ 3.1.4 Потенциальная энергия
§ 3.1.5 Сечения захвата
§ 3.1.6 Начальные условия и условия захвата
§ 3.2 Тестирование модели

§ 3.2.1 Влияние амплитуд коэффициентов трения
§ 3.2.2 Сравнение с предшественниками
§ 3.3 Результаты
§ 3.4 Итоги третьей главы
Глава 4 Флуктуационная немарковская динамическая модель для описания
процесса захвата тяжёлых ионов [41]
§ 4.1 Уравнения движения
§ 4.2 Динамические траектории
§ 4.3 Влияние флуктуаций и памяти на сечения захвата
§ 4.4 Итоги четвёртой главы
Глава 5 Сравнение с прецизионными экспериментальными данными [129,

§ 5.1 Подбор данных
§ 5.2 Х + 208РЬ [130]
§ 5.3 ,60 + 1448ш [129]
§ 5.4 Систематический анализ
§ 5.5 Итоги пятой главы
Заключение
Аббревиатуры
Список литературы
Введение
Ядро-ядерные столкновения являются главным процессом, из которого можно получить информацию о свойствах ядер [1]. В результате реакций слияния -одного из исходов столкновения атомных ядер - синтезированы новые тяжёлые и сверхтяжёлые элементы, составляющие уже около 20% Периодической таблицы. Получению таких элементов, в частности, посвящены работы [2-10]. Вероятность того, что при столкновении можно будет зафиксировать тяжёлое составное ядро, отражает сечение образования остатков испарения aEVR (evaporation residue) [11, 12]:
^EV^Eom) = ^{Km^PcAEcn,^)Psur{Ecm,L). (1)

Оно определяется сечением захвата а при данной энергии столкновения в системе центра масс Ест для углового момента L; вероятностью образования составного ядра PCN (compound nucleus), конкурирующего с быстрым делением и квазидеделением [13-16]; а также вероятностью того, что слившееся ядро будет снимать возбуждение посредством эмиссии нейтронов, а не делением -Psur (survive).
Этим можно объяснить интерес к процессам столкновения в научной литературе. К тому же эти процессы весьма разнообразны. Возможные исходы столкновения ядер изображены в виде схемы на рисунке 1 [17]. Многие исходы - слияние-деление, квазиделение, быстрое деление, слияние-образование остатков испарения - это результат захвата, то есть процесса, приводящего взаимодействующие ядра к контакту и преодолению кулоновского барьера.
Для лёгких систем захват практически со 100% вероятностью приводит к слиянию, поэтому во многих работах, речь в которых идёт о реакциях с относительно лёгкими ядрами (ZrZT< 1600), термины «слияние» и «захват»

характеризующее качество аппроксимации. Наблюдается корреляция между радиусом и глубиной потенциала ВС: чем больше 1/^0, тем меньше Эти величины приведены в таблице 2.4 для трёх реакций. Значение диффузности при различных значениях £/,“£0 (в широком диапазоне) практически не меняется.
На рисунке 2.4 представлен ПСВ для реакции 1бО+ 208РЬ и его наилучшая аппроксимация, обеспечивающая менее 4-10"5.
Рисунок 2.4. ПСВ и его наилучшая ВС аппроксимация для |6О+ 208РЬ; С/^0 = -120 МэВ, г^ = 1.13 фм, а^= 0.67 фм; =4-10'5 (параметры реакции и расчёта те же, что и в таблице 2.4).
§ 2.2.3 Полный ядро-ядерный потенциал
Потенциал взаимодействия сталкивающихся ядер вычисляется описанным выше образом для каждого значения Л в диапазоне от Л5Шг1 до Л/ш с постоянным шагом
АК (см. блок-схему на рисунке 2.1). Построив эту потенциальную энергию (2.4) для нулевого углового момента (последнее слагаемое равно нулю) как функцию

10 11 12
[Ч, 1т