Исследование ядерных реакций типа A(6Li, d) в (альфа) а методом искаженных волн

• Автор: Омар, Халед Мохамед
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 126 c. : ил

ГЛАВА I. АМПЛИТУДА ЯДЕРНЫХ РЕАКЩЙ ВИДА А+ 0.-+ А + ^+с . П
§ I. Амплитуда процесса ^+а~—* /) + £+С
в "Post " форме
§ 2. Обобщенный метод Винсента-Форчуна вычисления
радиальных интегралов
§ 3. Интегральные представления для кулоновских
функций и метод предиктор-корректор
Глава II. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ СЕЧЕНИЕ И ФУНКЦИЯ УГЛОВОЙ
КОРРЕЛЯЦИИ
§ I. Метод искаженных волн в приближении нулевого

радиуса взаимодействия для реакции (Li 5 d )
§ 2. Функция угловой корреляции
§ 3. Дифференциальное сечение для срыва в резонанс
Глава III. ФУНКЦИЯ ПРИВЕДЕННОЙ ШИРИНЫ
§ I. Микроскопическая теория
§ 2. Феноменологические параметризации
§ 3. Пример реакции ^0(i , d (оО^О
Глава IV. РЕАКЦИЯ I2C(6Li * с/ )1б0 ( «. )12С
§ I. Зависимость функции WC©^©^) от оптических
параметров и структуры состояния

§ 2. Конкретные расчеты характеристик реакции
12С(6и, с/ ) 160( о< )12С
§ 3. Двухступенчатые процессы в реакции
12С(бЦ>сI )160( ос )12С
Заключение
Приложение
Литература

Ядерные реакции являются традиционным источником информации о структуре ядра. Особое место среди них занимают прямые ядерные реакции. Согласно Остерну ^1^ прямой является реакция в которой принимают участие несколько степеней свободы ядра (малое число степеней свободы по отношению к их общему числу).
В случае неупругого рассеяния - это коллективные координаты поверхности ядра. Для реакций срыва типа (с1, р ) и ( с!,п)
- это координаты переданного нуклона или группы нуклонов для ( Не 7 р ) и т.д. реакций.
Прямые ядерные реакции сыграли большую роль при построении моделей ядра, в частности, коллективной и оболочечной. Современная теория таких реакций - это метод искаженных волн £2], который послужил хорошим инструментом анализа дифференциальных сечений реакций срыва, особенно, реакций срыва на связанные состояния. При этом из абсолютной величины сечения извлекается так называемый спектроскопический фактор состояния или квадрат генеалогического коэффициента, характеризующий заселенность состояния, а из углового распределения получают квантовые характеристики состояния.
В последнее время область исследования ядерных реакций переместилась с легких налетающих частиц к тяжелым ионам. Особый интерес вызвали реакции с ионами и [,3]

связано с большим своеобразием Ц и Ц в ряду других тяже-

лых ионов. Дело в том, что например ядро £_,* обладает ярко выраженной кластерной структурой типа «. с! с энергией связи кластеров и с! всего в 1.47 МэВ [5]

1л , имеет кластерную структуру вида Ц,* —^ж + t с энер-

4+(10.35 МэВ) согласие значительно хуже, причем о совпадении
о (Ж ) и р (Ж ) можно говорить в данном случае только в диапазоне 0.4^: ^ 0.5.
Поскольку в данной работе нас интересует область малых значений Ъб , то есть все основания для использования приближения нулевого радиуса взаимодействия (по крайней мере для высоколежащих состояний). В дальнейшем в главе 1У будет показано, что, действительно, приближение (2.6 ) способно дать хорошие результаты как для сечений так и для функции угловой корреляции.
§ 2. Функция угловой корреляции

Рассмотрим сечения процесса Д + Li ► /I + ос + d • Не
оговаривая особо, будем учитывать, что спин о( -частицы равен ^«0 (это упростит запись некоторых выражений). Будем далее всегда пренебрегать спин-орбитальными взаимодействиями в каналах реакции, т.к. такое взаимодействие влияет, в основном, на сечения при больших углах.
Как хорошо известно (см.например,[52]
глава 4,[53] глава
17 и [54}
глава 8), вероятность перехода в единицу времени равна
ufi = ег£) |т|а (2-21:
Заметим, что мы используем нормировку волновых функций сплошного спектра на одну частицу в единице объема (нормировка ^ exp(iкг) ). Тогда падающий поток во входном канале будет: