Образование электрон-позитронных пар в квазисвободных нейтрон-протонных столкновениях

• Автор: Лапидус, Кирилл Олегович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 120 с. : ил.

Содержание
Введение
Глава 1. Релятивистская ядерная физика и спектроскопия леп-тонных пар
1.1. Фундаментальные проблемы теории сильных взаимодействий
1.2. Механизмы образования электрон-позитронных пар
1.3. Экспериментальные данные по рождению электрон-позитронных пар в ядро-ядерных столкновениях
1.4. Тормозное излучение в нуклон-нуклонных столкновениях .
1.4.1. Общая характеристика процесса
1.4.2. Теоретические работы
1.4.3. Тормозное излучение в транспортных моделях
1.4.4. Экспериментальные данные по рождению электрон-
позитронных пар в нейтрон-протонных столкновениях
1.4.5. Экспериментальные данные по рождению фотонов
в нейтрон-протонных столкновениях
Глава 2. Установка ХАДЕС и методика анализа данных
2.1. Общие сведения
2.2. Магнит
2.3. Многопроволочные камеры MDC
2.4. Детекторы времени пролета МЕТА
2.4.1. TOF
2.4.2. TOFino
2.5. Черенковский детектор RICH

2.6. Предливневый детектор Shower
2.7. Годоскоп малых углов Forward Wall
2.8. Триггерная система
2.8.1. Триггер первого уровня
2.8.2. Триггер второго уровня
2.9. Идентификация электронов и позитронов
2.10. Отбор электрон-позитронных пар
2.10.1. Эффективность регистрации электрон-позитронных

2.10.2. Комбинаторный фон
2.10.3. Абсолютная нормировка
2.10.4. Систематические погрешности
2.11. Pluto-моделирование
2.11.1. Подпороговое рождение 77-мезона в дейтрон-про-
тонных столкновениях
2.11.2. Взаимодействие в конечном состоянии
Глава 3. Выделение нейтрон-протонных столкновений
3.1. Экспериментальные условия
3.2. Использование дейтрона в качестве источника нейтронов .
3..2.1. Общие свойства дейтрона
3.2.2. Импульсное приближение
3.2.3. Условия применимости импульсного приближения
3.2.4. Экспериментальные данные по применимости им-
пульсного приближения в процессах фрагментации дейтронов
3.3. Моделирование годоскопа малых углов и аксептанс к про-
тонам-спектаторам

3.4. Исследование применимости импульсного приближения
3.4.1. Восстановление импульса частицы
3.4.2. Коррекция угловых наблюдаемых
3.4.3. Угловые распределения
3.4.4. Импульсные распределения
3.4.5. Импульсные распределения в системе покоя дейтрона
3.4.6. Угловые распределения в системе покоя дейтрона .
3.4.7. Выводы по проверке
3.5. Критерии отбора квазисвободных нейтрон-протонных столкновений
Глава 4. Обсуждение результатов
4.1. Дифференциальные сечения выхода электрон-позитронных

4.2. Мультидифференциальный анализ
4.3. Сравнение с данными протон-протонных столкновений
4.4. Сравнение экспериментальных данных и модельных расчетов
4.4.1. Минимальный набор источников
4.4.2. Учет процесса тормозного излучения
4.5. Сравнение с СС-данными
4.6. Непосредственное сравнение пр- и СС-спектров
4.7. Обсуждение возможных причин расхождения данных и теоретических расчетов
4.8. Заключение
Заключение
Литература

тора к электронам (выделение заряда в активном слое) превышает отклик к адронам. Планируется, что в будущем функции SHOWER возьмет на себя создаваемый в настоящее время калориметр ЕМС.
В ХАДЕС используется двухуровневая триггерная система. Триггер первого уровня реализован на множественности частиц в МЕТА и в случае ядро-ядерных столкновений нацелен на выделение центральных столкновений, а для нуклон-нуклонных столкновений на подавление канала упругого рассения. Триггер второго уровня создан для выделения событий, содержащий лептоны, на основании совокупного отклика ряда подсистем ХАДЕС.
Далее рассмотрим более подробно каждую из подсистем установки ХАДЕС.
2.2. Магнит
Назначение магнита состоит в обеспечении отклонения заряженной частицы в поперечном направлении, что дает, при измерении координат траектории, возможность восстановления импульса частицы с достаточной
точностью.
Конструкция и тип магнита определяются требованиями, налагаемыми физическими целями, а также взаимодействием с детекторными подсистемами. Следует отметить, что детектор RICH для нормального функционирования должен находиться в области, свободной от магнитного поля. Кроме того, для обеспечения хорошей точности измерений, необходимо свести к минимуму эффект многократного рассеяния, искажающий кинематические свойства частицы. Следовательно, вся установка должна быть компактной.
Таким требованием удовлетворяет тороидальное магнитное поле. На