Экспериментальное изучение деления и мультифрагментации ядер 238 U, 232 Th, 197 Au протонами с энергией 1 ГэВ

• Автор: Соколовский, Борис Юдкович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 130 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Проявления коллективного движения ядерной материи Деление атомных ядер
Мультифрагментация атомных ядер
Основные положения двухстадийной каскадно-испарительной модели
Актуальные проблемы физики деления и мультифрагментации атомных ядер
Цель и конкретные задачи данного эксперимента, обоснование выбора методики
Терминология и основные определения
Глава I. Экспериментальная установка
Глава II. Методика экспериментов
2.1. Программные средства для обслуживания экспериментов
2.2. Реализация
2.2.1. Прием информации
2.2.2. Запись на магнитную ленту
2.2.3. Запись информации на диск
2.2.4. Параллельная обработка
2.3. Контроль качества экспериментальной информации
2.4. Схема программ обработки данных OFF-LINE
2.5. Временная калибровка
2.6. Энергетическая калибровка
2.7. Вычисление начальных значений кинематических параметров
2.8. Достоинства двухплечевого времяпролетного спектрометра
2.9. Искажения в экспериментальных данных
2.10. Случайные совпадения
Глава III. Специфика редких процессов
3.1. Имитация нуклонных потерь
3.2. Имитация небаланса импульсов осколков
3.3. Средние массы и скорости мелких кластеров, сопровождающих бинарные расщепления тяжелых ядер
3.4. Множественность кластеров, сопровождающих бинарные тяжелые фрагменты
Глава IV. Сопоставление основных кинематических характеристик осколков деления при использовании старой (квадратичной) и новой временной калибровки
4.1. Средняя величина нуклонных потерь для реакции деления
4.2. Зависимости средней скорости осколков деления от величины нуклонных потерь.
4.3. Приведенный среднеквадратичный импульс частиц, сопровождающих осколки деления
Глава V. Делительноподобная мультифрагментация 238U
5.1. Массовые и импульсные распределения СНГ
5.2. Вероятности регистрации кластеров на совпадение с тяжелыми фрагментами. Средняя множественность и анизотропия кластеров в CHF-событиях
5.3. Распределение небаланса импульсов CHF
5.4. Распределение угловых корреляций CHF и сечение их образования
5.5. Средние скорости CHF
5.6. Обсуждение результатов
5.6.1. Возможность имитации CHF при задержке сигнала УНВ
5.6.2. Модель делительноподобной мультифрагментации
Глава VI. Канал псевдоиспарения
6.1. Характеристики продуктов реакции с образованием тяжелых одиночных фрагментов
6.2. Доказательство многозарядности SHF
6.3. Существует ли корреляция масс Мдс и Mshf?
6.4. Оценка средней множественности кластеров через средние значения масс продуктов реакции
6.5. Импульсные распределения продуктов реакции
6.6. Средняя поперечная скорость центра масс ансамбля сопровождающих частиц в SHF-событиях
6.7. Оценка сечения реакции с образованием SHF
6.8. Интегральные вероятности регистрации продуктов реакции
6.9. О тождественности процессов, порождающих события АС-SHF и АС-АС
6.10. Средние скорости фрагментов промежуточной массы
6.11. Степенная аппроксимация массовых распределений кластеров
6.12. Обсуждение результатов
6.12.1. Канал псевдоиспарения
6.12.2. Причина отклонения массовых распределений кластеров, испускаемых при мультифрагментации тяжелых ядер-мишеней, от степенной аппроксимации
Глава VII. Сопоставление экспериментальных данных с модельными представлениями..
7.1. Модель трехтельного коллинеарного расщепления
7.2. Статистическая модель мультифрагментации
7.3. Модель расширяющегося эволюционирующего источника
Заключение
Приложение
1. Формат заголовка на магнитной ленте ;
2. Подпрограммы для работы с МИНИ-ЛУГА-
Подпрограмма ШЭЛБИ
Подпрограмма ШЮВРЗ
3. Подпрограммы для работы с МИНИ-ЛУГА-
Подпрограмма ШЭЛВР
Подпрограмма ШШВР(
4. Запуск подсистем
5. Замечания
Приложение П. Описатели для обрабатывающих программ
Приложение III
Процедура экстраполяции распределений угловых корреляций бинарных тяжелых фрагментов за пределы углового захвата спектрометра 2АО,
Приложение IV
Измерение множественности кластеров, сопровождающих осколки деления, посредством двухплечевого спектрометра
Приложение V. Отйосительный метод измерения сечений
Приложение VI
Вывод аналитического выражения для отношения интегральных вероятностей регистрации событий АС-ЗИБ и АС-ВНР
ЛИТЕРАТУРА

Таким образом, в сочетании с угловыми измерениями двухплечевой времяпролет-ный спектрометр позволяет полностью восстановить кинематику бинарных процессов, а для многочастичных расщеплений - определить полную массу и поперечную компоненту импульса ансамбля незарегистрированных частиц.
Стандартные отклонения, характеризующие временное, энергетическое, массовое
252г* с-
и импульсное разрешение спектрометра, определенные по осколкам деления Сл, оказа-лись равными ~ 0.5 не, = 1 МэВ, = 3 а.е.м. и = 70 МэВ/с. Для ЬСР временное разрешение составляло = 0.5 не, а массовое разрешение = 1 а.е.м.
2.8. Достоинства двухплечевого времяпролетного спектрометра
Выгодно отличаясь от "многоплечевых" экспериментальных установок [52-5-54] простотой конструкции и эксплуатации, двухплечевой спектрометр обеспечивает выход на новый качественный уровень по сравнению с инклюзивными измерениями [25, 48], так как дает возможность настроиться на определенный канал реакции и получить информацию о ее механизме путем изучения кинематических корреляций парных продуктов.
УНВ вторичноэмиссионного типа потенциально является очень быстрым: временная дисперсия ВЭ не превышает 6 пикосекунд [55]. Поскольку ВЭ эффективно испускаются лишь поверхностным слоем фольги [56], толщина последней определяется только соображениями механической прочности. Это позволяет минимизировать энергетические потери регистрируемых частиц и в сочетании с низкими энергетическими порогами для сигналов с ППД обеспечивает возможность исследования низкоэнергетических продуктов реакции. Большие базы пролета гарантируют необходимую точность измерения скоростей и масс частиц. Отсутствие каких-либо сеток на пути пролета фрагментов позволяет изучать редкие процессы на уровне 1 мбн.
2.9. Искажения в экспериментальных данных
Главным дефектом конкретной конструкции двухплечевого времяпролетного спектрометра, изготовленного и настроенного для изучения кинематики разлета осколков деления, при регистрации легких продуктов расщепления ядер является недостаточная толщина чувствительной зоны ППД. Пробег ГОР в кремнии превышает 50 мкм (значение эффективной толщины чувствительной зоны наших ППД, которое было определено нами