Структура дейтрона на малых межнуклонных расстояниях и его взаимодействие с адронами

• Автор: Илларионов, Алексей Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 99 с.

Оглавление
Список иллюстраций Ш
Список таблиц V
Введение
I ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ В РЕАКЦИЯХ ТИПА NN -4 Птг
1.1 Общий формализм
1.1. А Релятивистское инвариантное разложение амплитуды
реакции NN —> Бтг
1.1.В Спиральные амплитуды NN -4 Ия рассеяния
1.1.С Разложение спиральных амплитуд по парциальным волнам
1.2 Механизм реакции
1.2.А Однонуклоняый обмен и вершина ^тNN
1.2.В Диаграмма перерассеяния и внемассовая яА-амплитуда
1.3 Наблюдаемые
1.4 Результаты и обсуждение
1.5 Заключение
II Р-ВОЛНЫ ДЕЙТРОНА В УПРУГОМ ПРОТОН-ДЕЙТРОННОМ РАССЕЯНИИ НАЗАД
2.1 Общий формализм
2.1.А Инвариантное разложение амплитуды реакции рБ -4 Бр
2.1.В Спиральные амплитуды процесса рБ -4 Вр назад
2.1.С Поляризационные наблюдаемые
2.2 Механизм однонуклонного обмена
2.3 Обсуждение и предложения
2.4 Заключение
III ТЕНЗОРНАЯ АНАЛИЗИРУЮЩАЯ СПОСОБНОСТЬ В РЕАКЦИИ ФРАГМЕНТАЦИИ ДЕЙТРОНОВ В ПИОНЫ
3.1 Релятивистское импульсное приближение
3.2 Вычисления и результаты
3.3 Перспективы исследования угловой зависимости поляризационных наблюдаемых
3.4 Заключение
Оглавление

IV НУКЛОН-НУКЛОННЫЕ КОРРЕЛЯЦИИ И КВАЗИДЕЙТРОННЫЕ КОНФИГУРАЦИИ В ЯДЕРНОЙ МАТЕРИИ И ДВАЖДЫ МАГИЧЕСКИХ
ЯДРАХ
4.1 Формализм
4.2 Результаты
4.3 Выводы
Заключение
Литература

Список иллюстраций
1.1 Амплитуда реакции NN —> Dn
1.2 Дифференциальное сечение рассеяния рр —¥ Dtt+ при Тр = 578 МэВ
1.3 Асимметрия Ау0 процесса рр —» D7Г+ при Тр = 578 МэВ
1.4 Векторная поляризация iTu процесса рр —» Dir+ при Тр = 578 МэВ
1.5 Спиновая корреляция Azz процесса рр —> Dtt+ при Тр = 578 МэВ.
1.6 Спиновая корреляция Ауу процесса рр —> Dk+ при Тр = 578 МэВ.
1.7 Спиновая корреляция Ахх процесса рр —> Dir+ при Тр = 578 МэВ.
2.1 Амплитуда упругого протон-дейтронного рассеяния
2.2 Диаграмма одноиуклонного обмена реакции pD —ь Dp
2.3 Тензорная анализирующая способность 7Д рассеяния pD —> Dp назад
2.4 Коэффициент передачи поляризации к0 рассеяния pD —> Dp назад
2.5 “Магический круг” на плоскости к0-Т2о
3.1 Релятивистское импульсное приближение реакции pD —> пХ
3.2 Инклюзивный спектр пионов реакции pD —> п+Х при Рр = 9 ГэВ/с и угле вылета пионов = 180°, вычисленный в рамках релятивистского импульсного приближения с использованием различных форм нерелятивистской ВФД
3.3 Инклюзивный спектр пионов реакции pD —>■ тг+Х с учётом вклада "Р-волны
дейтрона
3.4 Инклюзивный спектр пионов, вычисленный в рамках схемы минимальной
релятивизации с использованием различных форм нерелятивистской ВФД .
3.5 Тензорная анализирующая способность ТД дейтронов в реакции Dp —>- ж~Х при Рц = 8.9 ГэВ/с и нулевом угле вылета пионов, полученных в рамках релятивистского импульсного приближения с использованием различных форм нерелятивистской ВФД
3.6 Чувствительность Т20 к вкладу "P-волны дейтрона
3.7 До в рамках схемы минимальной релятивизации нерелятивистской ВФД
3.8 Инклюзивный спектр пионов с учетом ненуклонной компоненты в дейтроне
3.9 Вклад ненуклонной компоненты дейтрона в ТД при разных значениях параметра смешивания
•3.10 Сравнение 7Д для процессов фрагментации дейтрона в кумулятивные пионы, D(p,tt)X, и в протоны, D(p,p')X, в зависимости от минимального импульса нуклонов в дейтроне при Ро = 8.9 ГэВ/с и нулевом угле вылета адронов
2.1 Общий формализм

водится в рамках однонуклонного обмена, что позволяет отфакторизовать данную диаграмму и предложить ряд возможных экспериментальных тестов механизма реакции с помощью измерения определенных комбинаций поляризационных характеристик. Изложение в данной главе основано на работах [4, 5].
2.1 Общий формализм
2Л.А Инвариантное разложение амплитуды реакции рВ —>• Вр
Как и в предыдущей главе, начнем изложение с построения релятивистской инвариантной амплитуды реакции рИ —> Ир, не зависящей от динамической модели процесса. На рисунке 2.1 изображена диаграмма этой реакции и определены импульсы и волновые функции частиц.
В общем случае модельно-независимая структура амплитуды упругого рассеяния двух частиц со спином 1 и 1/2 после учета Р-, Т-инвариантности реакции содержит 12 ковари-антов, если все частицы находятся на своих массовых поверхностях. (3 х 2 х 3 х 2 = 36, "Р-инвариантность оставляет независимыми только 18 ковариантов, "Р-инвариантность сокращает число независимых структур до 12). Общий вид ЛРматрицы реакции следующий
где спиноры начального, и^(р^, и конечного, иа. (р/), нуклона обозначаются в дальнейшем как щ и й/ соответственно; ^„(А) - поляризационные вектора дейтронов, а зри обозначают инвариантные переменные Мандельстама:
Рис. 2.1: Амплитуда упругого протон-дейтронного рассеяния.
[Ш5):
в - (А + рг)2 ; г ~ (Д - Р/)2 ; и = (А - Р/)
(2.1.2)