Аналитические методы в теории ядерных реакций с заряженными частицами

• Автор: Мухамеджанов, Акрам Мирза-Алиевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 375 c. : ил

ГЛАВА 1. ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 2. АНАЛИТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА НЕРЕЛЯТИВИСТСКИХ ДИАГРАММ ФЕЙНМАНА С УЧЕТОМ КУЛОНОВСКИХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
§2.1. Введение
§ 2.2. Положение особенностей фейнмановских диаграмм
с кулоновскими вершинами
§ 2.3. Поведение вблизи особенностей по С01& нерелятивистских диаграмм с учетом кулоновского взаимодействия в начальном и/или конечном состоянии
§ 2.4. Поведение вблизи особенностей по СО>>9 амплитуд нерелятивистских диаграмм с учетом кулоновского рассеяния внутренних частиц
§ 2.5. Поведение вблизи особенностей по ОУЬО амплитуд нерелятивистских диаграмм с учетом трехлучевых кулоновских вершин
ГЛАВА 3. СИНГУЛЯРНАЯ ЧАСТЬ АМПЛИТУДЫ РЕАКЦИИ ПЕРЕДАЧИ В МОДЕЛИ ТРЕХ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ И ТРЕХЧАСТИЧНЫЕ
КУЛОНОВСКИЕ ЭФФЕКТЫ
§ 3.1. Введение
§ 3.2. Амплитуда обобщенного метода искаженных волн
в модели трех заряженных частиц
§ 3.3. Поведение амплитуды реакции передачи нейтрона
вблизи особенности СОб6= ?
§ 3.4. Поведение амплитуды реакции передачи заряженной частицы вблизи особенности

§ 3.5. Приближенные уравнения для амплитуд реакций
с тремя заряженными частицами
ГЛАВА 4. АНАЛИЗ РЕАКЦИЙ ПЕРЕДАЧИ НЕЙТРОНА И ЗАРЯЖЕННОЙ ЧАСТИЦЫ С УЧЕТОМ ТРЕХЧАСТИЧНОЙ КУЛОНОВСКОЙ
ДИНАМИКИ МЕХАНИЗМА ПЕРЕДАЧИ
§ 4.1. Введение
§ 4.2. Периферийная модель прямых ядерных реакций
с заряженными частицами
§ 4.3. Сравнительный анализ реакций передачи нейтрона
с учетом кулоновских эффектов
§ 4.4. Анализ некоторых реакций передачи заряженных
частиц, вызванных легчайшими ионами
§ 4.5. Кулоновское взаимодействие в реакциях передачи
нуклона при очень низких энергиях
ГЛАВА 5. ДИСПЕРСИОННАЯ ПЕРИФЕРИЙНАЯ МОДЕЛЬ РЕАКЦИЙ СРЫВА
ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ В РЕЗОНАНСНОЕ СОСТОЯНИЕ
§ 5.1. Введение
§ 5.2. Интегральное представление йостовский кулоновскоядерных решений уравнения Шредингера и функций
Йоста
§ 5.3. О связи вычета в полюсе 5 -матрицы с коэффициентом в асимптотике волновой функции
§ 5.4. Выделение вклада резонансного члена в амплитуду
кулоновско-ядерного рассеяния вне энергетической поверхности и вершинный формфактор распада
резонанса на две заряженные частицы
§ 5.5. Дифференциальное сечение реакций срыва заряженных частиц в резонансное состояние

§ 5.6. Сравнение с экспериментом
ГЛАВА 6. ДИСПЕРСИОННАЯ ПЕРИФЕРИЙНАЯ МОДЕЛЬ ДВУХЭТАПНЫХ
ПРОЦЕССОВ
§ 6.1. Введение
§ 6.2. Дифференциальное сечение реакций, описываемых
квадратной диаграммой, в ПМ
§ 6.3. Результаты расчетов неупругого рассеяния
§ 6.4. Упругое рассеяние протонов на 9Ве
ГЛАВА 7. ПРИМЕНЕНИЕ ДИСПЕРСИОННЫХ МЕТОДОВ ДЛЯ АНАЛИЗА ПРЯМЫХ
РЕАКЦИЙ ПЕРЕДАЧИ, ВЫЗВАННЫХ МНОГОЗАРЯДНЫМИ ИОНАМИ
§ 7.1. Полюсное приближение с искаженными волнами
§ 7.2. Полюсное приближение и эффекты отдачи
§ 7.3. Расчет дифференциальных сечений реакций передачи
нуклона, вызванных многозарядными ионами
§ 7.4. Механизмы реакций передачи нескольких нуклонов, вызванных многозарядными ионами, и утловые распределения
ГЛАВА 8. МОДЕЛЬНО-НЕЗАВИСИМАЯ СПЕКТРОСКОПИЧЕСКАЯ ИНФОРМАЦИЯ
ИЗ ПРЯМЫХ РЕАКЦИЙ ПЕРЕДАЧИ НЕЙТРОНА
§8.1. Постановка задачи
§ 8.2. Результаты расчетов
ГЛАВА 9. ПРИМЕНЕНИЕ ДИСПЕРСИОННЫХ МЕТОДОВ К АТОМНЫМ
ПРОЦЕССАМ
§ 9.1. Трехчастичные кулоновские асимптотические
состояния
§ 9.2. Влияние кулоновского взаимодействия в конечном состоянии на амплитуду реакции квазиупрутого

С5)
В^(Ґ>Г) = л(к',к)В0(іГ:іГ) (3.26)
получаем выражение для старшего сингулярного при Е *= У- члена точной амплитуды реакции М :
М( (Е. Ч) = І^їЩі ^ А (к' к) „

^ (к). (3.27)
То обстоятельство, ЧТО , к£ ) имеет особенность при Е=
^ , вытекает из следующих рассуждений. Особенность выражения
Л А
(3.27) по 2 ~ ~ К£ вознжает в результате совместного решения уравнения особенности амплитуды В>0 К*)
б = о (3.28)

и уравнений особенности кулоновских волновых функций рассеяния
.1,
частиц в начальном и конечном состояниях Гд* (к) и (к )
* -> I 1 *
К = К , « = к*
В результате получаем особенность амплитуды М (К$, Кц )
^ ) + ЗС^ - 0, (з.29)
что дает £ = •
Чтобы найти поведение М ^ при 2 —» ^ » достаточно разложить (3.27) в ряд по парциальным волнам, найти поведение парциальных амплитуд М(пЕ/ ) при t —> со и затем восстановить по-($)-?■ С.
ведение М 1С , ) при 2 —*• • Процедура совершенно аналоз- г ~ -
гична процедуре, изложенной в § 2.3, где приведены формулы парциальных разложений (формулы (2.3.2) и (2.3.4)). С их помощью для парциальной амплитуды М^Ес ) получаем