Уравнения состояния и таблицы термодинамических свойств озонобезопасных хладагентов R125 и R227 ea

• Автор: Митропов, Владимир Викторович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 106 с. : ил.

Оглавление.
Введение
1. Методы аналитического расчета термодинамических свойств хладагентов
1.1. Термические уравнения состояния
1.2. Калорические уравнения состояния
1.3. Требования, предъявляемые к уравнениям состояния
1.4. Техника расчета термодинамических свойств по уравнениям состояния
2. Структура и алгоритм построения взаимосогласованных уравнений состояния
2.1. Физический смысл составляющих взаимосогласованных уравнений. Обеспечение согласованности уравнений
2.2. Правило Максвелла
2.3. Описание программы
2.3.1. Условия идеального предела
2.3.2. Удовлетворения правилу Максвелла
2.3.3.Использование акустических данных
2.3.4.Процедуры включения калорических данных
2.4.Построение таблиц термодинамических свойств
2.4.1. Линия рановесия фаз
2.5. Калорические и акустические данные
3. Термодинамические свойства хладагента Ш25
3.1. Обзор опубликованных работ
3.2. Экспериментальные данные, уравнения состояния, таблицы
3.3. Критические параметры
3.4. Уравнение кривой упругости
3.5. Плотность насыщенной жидкости
3.6. Второй вириальный коэффициент
3.7. Изобарная теплоемкость в идеально-газовом состоянии
3.8. Уравнения состояния

3.9. Сравнение расчетных и экспериментальных данных
ЗЛО. Расчет таблиц
4. Термодинамические свойства хладагента К227еа
4.1. Обзор опубликованных работ
4.2. Экспериментальные данные, уравнения состояния, таблицы
4.3. Критические параметры
4.4. Уравнение кривой упругости
4.5. Плотность насыщенной жидкости
4.6. Второй вириальный коэффициент
4.7. Изобарная теплоемкость в идеально-газовом состоянии
4.8. Уравнение состояния
4.9. Сравнение расчетных и экспериментальных данных
4.10. Расчет таблиц
Заключение и выводы
Литература
Приложения

ВВЕДЕНИЕ
Историю развития холодильной техники можно рассматривать, уделяя наибольшее внимание различным сторонам этого развития. Можно перечислять и анализировать основные вехи в развитии холодильных компрессоров или теплообменной аппаратуры, или уделить больше внимания совершенствованию систем автоматики и регулирования. В этом плане историю развития холодильной техники можно рассматривать, как и историю замены одних холодильных агентов другими. Так на заре техники искусственного холода использовались такие весьма ядовитые хладагенты как хлористый метил и сернистый ангидрид. Начиная с тридцатых годов прошлого столетия в холодильных установках в качестве рабочего веществ начали использовать хлор-фторпроизводные предельных углеводородов. Несколько позднее начали применять бромированные фреоны. В соответствии с Монреальским протоколом из употребления должны быть выведены фреоны, содержащие в своих молекулах атомы хлора и брома в связи с их негативным воздействием на озоновый слой Земли. В последние годы обращается внимание на парниковый эффект, на развитие которого различные рабочие тела оказывает далеко неодинаковое влияние. В ряде стран наблюдается тенденция отдавать предпочтение использованию в качестве рабочих тел природных веществ. Любой предложенный новый холодильный агент до его практического использования должен быть всесторонне изучен. На характеристики цикла холодильных машин и тепловых насосов влияют очень многие свойства и особенности рабочего вещества. Термодинамические свойства рабочего вещества должны быть определены с высокой точностью, так как они оказывают весьма значительное влияние на термодинамическую эффективность циклов.
Настоящая диссертационная работа посвящена совершенствованию описания термодинамических свойств рабочих веществ с помощью взаимосогласованных уравнений состояния, разработке таких уравнений состояния для хладагентов Я125 и Л227еа по результатам экспериментальных термических, калорических и акустических исследований, выполненных в различных

14”*»=І42>
]>о &о
Ясно, ЧТО]>1

V Рщ>У

,(2)

~7 + У

1 —— 7> У
- 7 + у

Р2 Р
Р]((І-ху-,+іх)<ь
'сг 0 Х
Удобно ввести безразмерную часть
гДг)=/(-Д-г+>) = | К-Д
0 Х 0 2йк<у
частные производные
4= і (-д*су
X 2<к<і

✓'я

°Р )т &1,2>0
у др
ҐЄр] = І 4%М§= і 4%М
-' 47 ;>/ ;>о

Рсг і>/,7>0
аь, ґ

Л7-?

гші І
у *Р

КдТ;

р Ш,]>0 " 47 і>1,]>0

І чр

'-у

о 47 ]у>0 о р
±(т,;

іН’-т

Ркр )
Рассмотрим сверхкритическую область подобным образом
V ТЛ-р У
ИаР=лД,(Д)+ Шї
<>;,у>о V 1 У
= Л Я (р))+ Е 4°Ч (а 7)
г> Г,]>0
Частные производные

7 + (і - 7)4+)
чаг2,
Е 4%(р{0] Е

V / р
ї>2,ї>0
а0 "і

•ЭДГ