Исследование основных свойств и критических параметров жидких теплоносителей

• Автор: Хрынина, Елена Игоревна
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Ставрополь
• Количество страниц: 119 с. : ил.

ГЛАВА 1 Температурная характеристика основных свойств и
критических параметров жидких теплоносителей
1.1 Теплофизическая характеристика некоторых основных свойств жидких теплоносителей
1.2 Термодинамические свойства теплоносителей на линии фазовых переходов
1.3 Свойства веществ в области критической точки
ГЛАВА 2 Теоретический анализ температурной зависимости плотности
жидких теплоносителей и их насыщенных паров
2.1 Теоретический анализ температурной зависимости плотности жидких
теплоносителей
2.2 Теоретический анализ плотности насыщенных паров жидких теплоносителей
2.3 Коэффициент пропорциональности х в температурной зависимости плотности теплоносителя как индикатор силы межмолекулярного взаимодействия
ГЛАВА 3 Теоретический и экспериментальный анализ температурной зависимости коэффициента поверхностного натяжения жидких теплоносителей и его взаимосвязь с вязкостью
3.1 Теоретический анализ температурной зависимости коэффициента
поверхностного натяжения жидких теплоносителей
3.2 О характере взаимосвязи коэффициента поверхностного натяжения и
коэффициента вязкости жидких теплоносителей
3.3 Экспериментальная проверка взаимосвязи коэффициента поверхностного натяжения с коэффициентом вязкости теплоносителей

ГЛАВА 4 Исследование критических параметров жидких
теплоносителей
4.1 Определение критической плотности жидких теплоносителей методом
Кальете-Матиаса
4.2 Определение критической температуры жидких теплоносителей
с использованием их основных свойств
4.3 Определение величины критического давления
Заключение
Выводы
Библиографический список
Приложения
Основные обозначения
Т - абсолютная температура (температура жидкости), К;
Д, - температура кипения, К;
Тй - температура затвердевания (замерзания) жидкости, К;
Тк - критическая температура, К;
Та - температура поверхности нагрева, К;
АТ = Тш - Д - температурный напор, К;
р, р1, р" - плотность твердого тела, жидкости и пара, кг/м3;
р - молярная масса, кг/моль;
Ум - молярный объем, м3;
77 - динамический коэффициент вязкости жидкости, Па-с; а - коэффициент поверхностного натяжения, Н/м;
С - удельная теплоемкость, Дж/кг-К;
СР - удельная теплоемкость при постоянном давлении, Дж/кг-К; С" - молярная теплоемкость, Дж/(мольК);
Р - давление, Па; т - масса вещества, кг; т - время, с;
/ - длина капилляра, м;
Я - полная теплота парообразования, Дж/кг; г - теплота испарения с единицы поверхности, Дж/м2;
I - скрытая теплота испарения, Дж/кг; к - постоянная Больцмана, Дж/К;
<2 - расход жидкости через поперечное сечение капилляра, м3/с; 9 - тепловой поток, Вт; q - плотность теплового потока, Вт/м2; и - внутренняя энергия, Дж;
2.3 Коэффициент пропорциональности X в температурной
зависимости плотности теплоносителя как индикатор силы
межмолекулярного взаимодействия
Для определения коэффициента пропорциональности в формулах (2.6) и (2.7), определяющих плотность пара, используем метод наименьших квадратов, согласно которому
-р') ->min (2.40)

YjS -> min (2.41)
i=i
Используя уравнение (2.5) выражение (2.41) представим в виде:
Ё 1=1 1

Z^2=ZIlnPi -lnРо + х' (Ti -т0)] (2-43)
/=1 с
Взяв производную от выражения (2.43) по х' и приравняв ее к нулю, получим:
£[lnp' -Inp' + х% -n)]-(r, -Г,) = 0. (2.44)

Введем обозначение Tt -Т0 = А7], тогда уравнение (2.44) можно представить в следующем виде:
AT, - Jlnp,' -пАТ, 1лр' +х'-АТ^АТ, =0. (2.45)
/=1 1
Разделив все члены уравнения (2.45) на 47] и на п, получим: