Физические принципы прецизионных измерений на основе макроскопических квантовых эффектов при низких температурах

• Автор: Пудалов, Владимир Моисеевич
• Шифр специальности: 01.04.09
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 235 c. : ил

Глава I. ПРЕЦИЗИОННЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ И СТАБИЛИЗАЦИЯ ЧАСТОТЫ ГЕНЕРАТОРОВ СВЧ . , .
§1.1. Введение. Источники сигналов сверхстабильной частоты для низкотемпературных физических экспериментов. Задачи исследования
§1.2. Криогенный генератор СВЧ на туннельном диоде
§1.3. Генераторы на диоде Ганна
§1.4. Измерение шумов высокостабильного генератора
на диоде Ганна
§1.5. Способы стабилизации частоты генераторов СВЧ
с помощью сверхпроводящих резонаторов
§1.6. Конструкция генераторов ГСРр ГСРд
§1.7. Прецизионное измерение добротности сверхпроводящих резонаторов СВЧ
§1.8. Выводы к Главе I
ГЛАВА 2. ИЗМЕРЕНИЕ СВЕРХМАЛЫХ УДЛИНЕНИЙ И Ш'ШИТУД КОЛЕБАНИЙ §2.1. Введение. Применение дилатометрических
методов в экспериментальной физике
§2.2. Анализ различных методов измерения малых
перемещений
§2.3. Формулировка задач исследования
§2.4. Конструкция измерительной установки
§2.5. Измерение частотного спектра шумов
измерительной установки

§2.6. Обсуждение результатов
§2.7. Выводы к Главе 2
ГЛАВА 3. ИЗМЕРЕНИЕ КВАНТОВЫХ ОСЦИЛЛЯЦИЙ МАГНИТНОГО МОМЕНТА
§3.1. Введение. Задачи исследования
§3.2. Физический принцип нового способа измерения
магнитного момента
§3.3. Измерительная установка
§ 3.4.Электростатическое воздействие на образец
§3.5. Измерение толщины образца
§3.6. Исследование магнитного момента вискеров
In,
§3.7. Предельно достижимый порог чувствительности
§3.8. Физические основы метода измерения абсолютной величины магнитного момента по форме квантовых
осцилляций магнитострикции
§3.9. Эксперимент
§3.10.Выводы к Главе
ГЛАВА 4. ФИЗИЧЕСКИЕ ПРИНЦИПЫ И ПРОБЛЕМЫ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ КВАНТОВОГО ЭФФЕКТА ХОЛЛА ДЛЯ ТОЧНЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
§4.1. Введение. Задачи исследования
§4.2. Объекты исследования
§4.3. Методика измерений
§4.4. Концентрация носителей в двумерном слое
МДП-структуры
§4.5. Взаимосвязь компонентов тензора сопротивления
в условиях квантового эффекта Холла
§4.6. Форма плато квантованного холловского
сопротивления
§4.7. Форма минимумов диагональной компоненты тензора сопротивления
§4.8. Аномалии сопротивления при дробных значениях
заполнения уровней Ландау
§4.9. Качественная квазиклассическая теория КЭХ.
Линейные явления
§4.10. Нелинейные явления в КЭХ
§4.11. Плотность состояний на двумерном уровне
Ландау
§4.12. Выводы к Главе 4
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ния ее структуры сразу же видно, что область максимальной стабилизации в данном случае устойчива, так как синхронизирующий сигнал максимален на собственной частоте резонатора, в отличие от схем рис.13 и 14,а,б.
Квазистатический анализ действия. Пусть в исходном состоянии в системе стабилизации рис.14,в генерируемая частота равна
^ , а частота свободного генератора уг . Допустим, что произошло возмущение частоты на , достаточно малое и достаточно медленное, так что обратная связь отработала ошибку; в результате чего в системе установится новая стационарная частота генерации 'З +5л) . Для того, чтобы найти связь между З'т) и£9Г, т.е. определить статический коэффициент стабилизации Кст= воспользуемся стационарным фазовым соотношением Адлера для синхронизируемых генераторов / 59
Здесь У - текущий сдвиг фаз между колебанием стабилизированного генератора и синхронизирующим сигналом (частоты которых в стационарном случае совпадают для схемы рис.14,в); Рг - генерируемая мощность, Рс - мощность синхронизирующего сигнала, т.е. мощность, возвращающаяся в генератор после прохождения через резонатор.
Проварьируем соотношение (15) по с^г и учтем, что изменение сдвига фазы 5"б определяется фазочастотной характеристикой резонатора / 19,57
(15)
(16)