Исследование процессов электрон-ионной рекомбинации в гелий-неоновой плазме

• Автор: Петровская, Анна Станиславовна
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2015
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 167 с. : ил.

Оглавление.
Введение
Глава I. Литературный обзор. Процессы в распадающейся гелий-неоновой плазме
1.1.Передача возбуждения в гелий-неоновой плазме
1.2. Образование молекулярных ионов в Не-№ плазме. Ионный состав плазмы
1.3. Рекомбинация молекулярных ионов
Выводы к главе
Глава II. Экспериментальная установка и метод исследования
2.1 Условия эксперимента
2.2. Экспериментальная установка
2.3. Измерение интенсивностей спектральных линий
2.4. Измерение концентраций метастабильных атомов и молекул гелия Не(2130),
Не(2331), /*2(2.у Х)
2.4.1. Измерение концентрации метастабильных атомов гелия Не(2130)
2.4.2. Измерение концентрации метастабильных атомов гелия Не(2331)
2.4.3. Измерение концентрации метастабильных молекул гелия Не2(2831и+)
2.5. Измерение температуры атомов
2.6. Измерение напряженности продольного электрического поля и нагрев электронов в распадающейся плазме
2.7. Вычисление температуры электронов по напряженности поля
2.8. Измерение концентрации электронов
Выводы к главе II
Глава III. Исследование процессов заселения возбужденных состояний атома неона в Не-1Че плазме
3.1. Общие характеристики разряда и послесвечения Не-Ые плазмы

3.1.1. Зависимости от времени плотностей метастабильных атомов, молекул гелия и концентраций электронов
3.1.2. Свечение спектральных линий атомарного и молекулярного гелия
3.1.3. Процессы заселения возбужденных состояний атома неона
3.1.4. Свечение линий атома неона, классификация состояний атома неона по характеру заселения
3.2. Модель распадающейся Не-Ые плазмы
3.3. Исследование процессов заселения возбужденных состояний атома неона 2р55з-конфигурации
3.4. Исследование процессов заселения возбужденных состояний атома неона 2р54ф 2р55сІ -конфигураций
3.5. Исследование процессов заселения возбужденных состояний атома неона 2р53ф 2р54р - конфигураций
Выводы к главе III
Глава IV. Исследование процессов диссоциативной рекомбинации ионов Не№+, №2+ с электронами в состояния атома неона конфигураций 2рб5в, 2р54ф 2р54р, 2р53с
4.1. Метод определения относительных парциальных коэффициентов рекомбинации
4.1.1. Определение парциальных коэффициентов рекомбинации на уровни атома неона конфигурации 2р*5з
4.1.2. Определение парциальных коэффициентов рекомбинации для состояний атома неона конфигурации 2р54с!
4.1.3. Определение парциальных коэффициентов рекомбинации для состояний атома неона конфигурации 2р54р и 2р53с
4.1.4. Метод определения абсолютных величин парциальных коэффициентов рекомбинации для состояний 2р55в, 2р54ф 2р54р, 2р53с! - конфигураций
4.1.5. Сводка результатов по абсолютным величинам коэффициентов диссоциативной рекомбинации Не№++е-*Ые*+Не на уровни исследованных конфигураций
4.2, Температурные зависимости потоков рекомбинации на уровни атома неона конфигурации 2рб5в, 2р54с!

Выводы к главе IV
Заключение
Приложение 1. Учет диффузии в модели распада гелий-неоновой плазмы
Приложение 2. Пленение резонансного излучения атомов неона в гелий-неоновой
плазме
Список литературы

(2.4.2.1)
где множители 5, 3, 1 у каждой дроби отвечают статистическому весу % = 2^ + для каждого верхнего СОСТОЯНИЯ, величины Й]2 = V) -У2 И У02=У0~^2 составляют разности частот между триплетными состояниями.
Для контура излучения линии Ф,(и) проводится аналогичное преобразование. В случае сиглетного перехода имело место выражение (2.4.1.8)
С учетом триплетной структуры перехода для контура линии излучения Ф,(и) получаем
где множители 5, 3, 1 и величины 1?12 =1~-У2 и У02 = У0-У2 имеЮТ тот же смысл и
значения что и для контура линии поглощения к(и). Для численного расчета
величины относительного поглощения, в (2.4.2.1) - (2.4.2.2) делаются замены переменных, позволяющие несколько упростить выражения и перейти от частот к безразмерным величинам, аналогично тому, как это было проведено для синглетного случая.
Доплеровская ширина Дид контура линии гелия 3889 А Неї в основной трубке определяется по формуле (2.4.1.2)
(2.4.2.2)
21п 2-кТ 2 ' МНс ' Я