Экспериментальное исследование тлеющего разряда в потоке молекулярных газов

• Автор: Трушкин, Николай Иванович
• Шифр специальности: 01.04.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 191 c. : ил

Глава I. СТРУКТУРА ФАРАДЕЕВА ТЕМНОГО ПРОСТРАНСТВА И ПЛАЗМЕННОГО СТОЛБА НЕОГРАНИЧЕННОГО СТЕНКАМИ
ТЛЖЩЕГО РАЗРЯДА В АЗОТЕ И ВОЗДУХЕ
§ I. Введение
§ 2. Описание экспериментальной установки
§ 3. Исследования фарадеева темного пространства
тлещего разряда в азоте с несекционированными
электродами
§ 4. Зондовые измерения в фарадеевом темном пространстве и плазменном столбе продольного тлещего разряда с секционированными электродами
а) эксперименты в азоте
б) эксперименты в воздухе
§ 5. Обсуждение полученных результатов
§ 6. Выводы к главе I
Глава II. АНОДНАЯ ОБЛАСТЬ СТАЦИОНАРНОГО ТЛЕЩЕГО РАЗРЯДА
ПОВЫШЕННОГО ДАВЛЕНИЯ В ПОТОКЕ ГАЗА
§ I. Введение
§ 2. Описание условий эксперимента
§ 3. Исследование анодной области тлещего разряда
с несекционированными электродами
§ 4. Зондовые измерения анодного падения продольного
тлещего разряда в азоте и воздухе с секционированными электродами
§ 5. Обсуздение полученных результатов
§ 6. Выводы к главе П
Глава III. МЕХАНИЗМ ПЕРЕХОДА КАТОДНОГО СЛОЯ ТЛЕЩЕГО РАЗРЯДА В ДУГОВОЕ ПЯТНО ПРИ ПОВЫШЕННОМ
ДАВЛЕНИИ ГАЗА
§ I. Введение
§ 2. Описание условий эксперимента
§ 3. Исследование промежуточной стадии катодной
области в процессе перехода тлеющий разряддуга
§ 4. Измерение токов и напряжений возникновения и устойчивого существования предцугового и
дугового катодных пятен
§ 5. Обсуждение полученных результатов
§ 6. Выводы к главе Ш
Глава ІУ. О МЕХАНИЗМЕ ВОЗДЕЙСТВИЯ ТУРБУЛЕНТНОГО ПОТОКА
ГАЗА НА ПОПЕРЕЧНЫЙ ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД
§ I. Введение '
§ 2. Описание использованных диагностик и
условий эксперимента
§ 3. Измерение пространственных и временных характеристик газодинамических неоднородностей турбулентного потока в разрядной камере
§ 4. Корреляционные измерения пространственновременных характеристик плазменных неоднородностей тлеющего разряда в турбулентном потоке
§ 5. Обсуждение полученных результатов
§ 6. Выводы к главе ГУ
Глава V. ДИНАМИКА ПРИНУДИТЕЛЬНОЙ КОНТРАКЦИИ ПОПЕРЕЧНОГО ТЛЕЩЕГО РАЗРЯДА И ПАРАМЕТРЫ КОНТРАШРОВАННОГО РАЗРЯДА В ПОКОЯЩЕМСЯ ГАЗЕ
§ I. Введение
§ 2. Описание методик и условий эксперимента
§ 3. Эксперименты по развитию специально созданных
плазменных возмущений в тлеющем разряде в
потоке газа
§ 4. Зондовые, термопарные и спектральные измерения
плазмы контрактованного токового шнура в азоте
и воздухе
§ 5. Обсуждение полученных результатов
§ 6. Выводы к главе У
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

где (Е/Р)кр =35 В/см.Тор - поле, при котором скорость ионизации сравнивается со скоростью прилипания. Сравнение (19) и (9) показывает, что размер ФТП в воздухе больше, чем в азоте при одинаковых
і И Р
Рассмотрим влияние скорости потока газа Р на распределение электрического поля в продольном разряде в воздухе. Наличие газового потока приводит к тому, что ионные потоки в любой точке оказываются уже не равными:
Г. = -/уг, £ + пщ. (21)
Г- = Е ? птгг (22)
Верхний знак перед конвективным членом соответствует направлению потока А-»К, а нижний - К-*А. Однако величины Е/Р в разряде подбираются такими, что конвективный член в (21) и (22) можно считать малой добавкой. Влияние потока скажется в основном в области малых полей около катода, которое учтем изменением граничного условия уравнения (II) на поток положительных ионов
(23)
Подставляя это значение Со в уравнение (12), получаем, что длина ФТП, определяемая из уравнения

Ві. СІХ „ Не _£ I
V/ 'К Г 1tv.lV,
при направлении потока от анода к катоду (А-^К) должна быть меньше, чем при обратной ориентации потока (К'-» А). Меньшие размеры £,(р в продольном разряде А г» К означают, что электрические поля в таком разряде будут превышать соответствующие локальные Е/Р в разряде (К~*А), причем изменения полей при смене направления