Токовихревые потери в несовершенных кристаллах сплава Fe- 3%Si

• Автор: Сидохин, Анатолий Федорович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 80 c. : ил

ВВЕДЕНИЕ
Главах. ОСНОВНЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О ВЛИЯНИИ ДВИЖЕНИЯ ДОМЕННЫХ
ГРАНИЦ В КРИСТАЛЛАХ Ре-3£$1 НА ПОТЕРИ
§1. Общие положения б
§2. Потери в идеальных кристаллах
§3. Потери в несовершенных кристаллах
Глава2. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ НАСЛЕДОВАНИЯ
ГлаваЗ. НЕОДНОРОДНОСТЬ ДВИЖЕНИЯ ДОМЕННЫХ ГРАНИЦ И ПОТЕРИ
НА ВИХРЕВЫЕ ТОКИ
§1. Исходные посылки. Методика решения 2Е
§2. Влияние амплитудной неоднородности движения плоских
доменных границ на потери
§3. Влияние фазовой неоднородности движения плоских
доменных границ на потери
§4. Влияние неоднородности ширины доменов исходной
доменной структуры на потери
Выводы.по главе
Глава4. НЕОДНОРОДНОСТЬ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТИ И ПОТЕРИ НА
ВИХРЕВЫЕ ТОКИ
§1« Исходные посылки. Методика.решения
§2« Влияние характера пространственной неоднородности
электропроводности на изменение потерь
§3. Влияние параметров доменной структуры на изменение
потерь
Выводы по главе

Глава5. КОЛЕБАТЕЛЬНОЕ ДВРШЕНИЕ ДОМЕННЫХ ГРАНИЦ И ИХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ С МАЛОУГЛОВЫШ ГРАНИЦАМИ КРУЧЕНИЯ В КРИСТАЛЛАХ Ре-З^О
§1. Влияние дислокационной структуры малоугловой границы
кручения на величину поля сопротивления
§2.т Влияние дислокационной структуры малоугловой границы кручения на величину смещения центра колебания доменной границы
Выводы.по главе
Главаб. "ДРОБЛЕНИЕ" ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ НЕСОВЕРШЕННЫХ КРИСТАЛЛОВ
.(1Ю)/001/Ре^51 ПРИ ДИНАМИЧЕСКОМ ПЕРЕМАГНИЧИВАНИИ 59 §1. Исходные посылки."Тепловая" модель эксперимента
§2. Энергия стационарного состояния.Характеристическая частота 62 Выводы по главе
Глава7. ВЫВОДЫ ПО РАБОТЕ
ЛИТЕРАТУРА

Рассеяние энергии при перемагничивании ферромагнитных металлов является нежелательным цроцессом и носит название потерь?
Потери являются одной из наиболее важных эксплуатационных характеристик электротехнических сталей,используемых в промышленно-сти.Снижение потерь на современном этапе развития техники в условиях постоянного возрастания требований,предъявляемых к служебным характеристикам электротехнических сталей,имеет чрезвычайно важное народнохозяйственное значение.
Общие потери подразделяются на гистерезисные и токовихревые составляющие.В настоящее время экспериментально доказано,что токовихревые потери (ТП) в текстурованной электротехнической стали (Рё-3$£ь) уже на промышленных частотах достигают 80$ от общих потерь,причём определяющую роль в формировании ТП играет доменная структура (ДС) ферромагнетика.
В предшествующих теоретических работах изучались ТП в зависимости от режимов перемагничивания и физических характеристик матери-алов.Цель этих классических работ состояла в построении теории ТП, которая позволила наметить пути их снижения.Однако.результаты данных работ непосредственно приложимы к идеальным ферромагнетикам.На сегодня теория ТП для идеального металла является детально разработанной и имеет надёжное экспериментальное подтверждение?
Реальные кристаллы текстурованной электротехнической стали - это прежде всего несовершенные вристаллы.По этой причине изучение влияния типичных несовершенств реальных кристаллов на ТП является несомненно актуальной задачей.
Настоящая работа выполнена с целью: а) усовершенствование существующего метода расчёта ТП для случая несовершенных ферромагнитных кристаллов,
кения 90®ДГ в кристалле и соотношения между линейными плотностями винтовых дислокаций в дислокационных сетках,а именно:
(5.9)

с = -6 (Ут/,оо) «-рїСЯЩ+г'р-СОіД- С5.ІІ)
? • (5.12)
Результаты расчётов,проведённых на основе численных значений параметров,указанных на стр.46 представлены на рис.18.Из него видно, что минимальная величина поля сопротивления достигается в случае, когда МГК построена из дислокационных сеток с одинаковой плотностью дислокаций. Шнимальная величина поля сопротивления для 90^ДГ меньше,чем для 180°ДГ,что объясняется особенностями магнитострикционной деформации в 90°ДГ и отсутствием в поле напряжений,создаваемых МГК, компоненты тензора напряжений
§2. Влияние дислокационной структуры малоугловой границы кручения на величину смещения центра колебания доменной границы Пусть ферромагнитный кристалл имеет сквозную плоскопараллельную ДС .разделённую 180°ДГ,и поверхность ферромагнетика совпадает с координатной плоскостью XV .которая содержит одну ось лёгкого намагничивания, совпадающую с осью У,а плоскость 180°ДГ перпендикулярна оси X .Напишем уравнение движения ДГ в координатах её центра /64/. пренебрегая искривлением ДГ:
I) (Л*/&) + = * М*Но шсиі } С5.13)
где у - коэффициент вязкости ДГ, РУя) - описывает локальное взаимодействие ДГ с полем сил в несовершенном кристалле.В общем случае