Теоретическое исследование электронной структуры интерметаллического соединения никелид титана

• Автор: Болецкая, Татьяна Константиновна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 162 c. : ил

Глава I. ПРОБЛЕМЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ЭЛЕКТРОННОЙ СТРУКТУРЫ
НИКЕЛИЛА ТИТАНА
§ I. Модели, предполагающие электронную црироду фазовых
превращений в никелиде титана
§ 2. Экспериментальные и теоретические исследования
электронной энергетической структуры никелида титана
§ 3. Влияние не Ж добавок к кристаллическому потенциалу
на зонную структуру переходных металлов
§ 4. Расчеты оптических и рентгеновских свойств d -металлов и их соединений
Глава II. ЭЛЕКТРОННЫЙ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР И ПЛОТНОСТЬ
СОСТОЯНИЙ НИКЕЛИДА. ТИТАНА
§ 5. Построение одноэлектронного кристаллического потенциала в МТ приближении
§ 6. Расчет одноэлектронных кристаллических плотности и
потенциала в МТ приближении
§ 7. Расчет электронного энергетического спектра и плотности состояний
§ 8. Влияние анизотропии одноэлектронного кристаллического
потенциала на зонную структуру никелида титана
Глава III. РАСЧЕТ ЭЛЕКТРОННЫХ ВОЛНОВЫХ ФУНКЦИЙ В МЕТОДЕ ККР.
ПРИМЕНЕНИЕ К ИьТь
§ 9. Метод парциальных волн для рассеивателя,не обладающего сферической симметрией
§ 10. Обобщенный метод парциальных волн для совокупности
неперекрывающихся МТ потенциалов

§ II.
Глава
§ 12. § 13. § 14.
§ 15.
§ 16.
§ 17.
3 А К
Использование обобщенного метода парциальных волн для расчета электронных волновых функций т
1У. ОПТИЧЕСКАЯ ПРОВОДИМОСТЬ И РЕНТГЕНОВСКИЕ
ЭМИССИОННЫЕ СПЕКТРЫ НИКЕЛИДА ТИТАНА
Предварительные замечания
Расчет вероятностей электронных переходов
Средние значения импульса в одноэлектронных состояниях
К'р интерполяция электронного энергетического спектра и вероятностей электронных переходов
Интегрирование по зоне Бриллюэна. Обсуждение полученной оптической проводимости
Рентгеновские эмиссионные Ка.л , спектры Нь и 72 м-т- *2’5
в Ииь
Л Ю Ч Е Н И Е
ЛИТЕРАТУРА

Интерметаллическое соединение никелид титана обладает эффектом памяти форма, рядом других уникальных свойств, связанных с мартенситными превращениями, происходящими в этом соединении, и поэтому находит широкое практическое применение. Имеющие место изменения электросопротивления, постоянной Холла, парамагнитной восприимчивости т при переходе из аустенитной фазы в мартенситную [I] свидетельствуют о сильном изменении электронной энергетической структуры соединения в процессе фазовых превращений. Перераспределение электронов по энергиям и моментам импульса при температурах превращений подтверждается экспериментальными-данными по оптическому поглощению, электрон-позитронной аннигиляции и рентгеноэлектронным спектрам аустенита и мартенсита [2-3] . Факт перестройки электронных состояний привел к предположению об электронной природе движущей силы мартенситных превращений в NiTi . Ранние электронные модели [1,4] качественно описали изменения свойств переноса и упругих модулей в процессе перехода NiTi, из аустенитной фазы в мартенситную. К настоящему времени развитие представлений об электронной природе фазовых превращений в никелиде титана привело к моделям, правильно описывающим фазовую диаграмму т при температурах, близких к температурам мартенситных превращений [Б].
Создание и совершенствование электронных моделей фазовых переходов стимулирует исследование электронной энергетической структуры т . В экспериментах подробно изучены кроме перечисленных выше характеристик рентгеновские К , L ,П эмиссионные спектры компонентов NiTi в аустенитной В2 фазе [6-II] . Теоретическим исследованиям электронной энергетической структуры никелида- титана посвящены работы [12-14] , в которых рассчитаны электронный энергетический спектр, парциальные и полная плотности состояний и

эдры - тетраэдроны. Плотность состояний приближенно записывается в виде суммы вкладов от тетраэдронов:
Ы,п =. М.у
(2*36)
где (£) - площадь участка плоскости, который заменяет собой участок поверхности постоянной^энергии ей(*) = е , содержащийся внутри I -го тетраэдрона; I ‘6п-, I - значение градиента по волно-

вому вектору от &п(К) для £-го тетраэдрона.
Вклад в плотность состояний И -й полосы от і -го тетраэдро-на Кп1 (В) определяется из предположения линейной зависимости энергии от волнового вектора внутри каждого тетраэдрона:
6и (К) — 64 + $п1 ,
где - волновой вектор оС-й вершины тетраэдрона, Нумеруя вершины тетраэдрона так, чтобы выполнялось
^ ^ ^ 1 » запишем выражение для
(2.37)
N *«>'
Здесь
(2.38)
і = 1 (£~Ыг