Поляризационно-чувствительные фотоэлектрические и оптические явления в кристаллах

• Автор: Ефанов, Александр Васильевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 117 c. : ил

ОПЛАВЛЕНИЕ

Глава I. ОБЗОР ЛИТЕРАТУШ
Глава II. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ
§2.1. Постановка задач
§2.2. Кинетическое уравнение
§2.3. Интеграл столкновений
§2.4. Фотовозбуждение
§2.5. Релаксация горячих электронов
Глава III. АНИЗОТРОПНАЯ ФОТОПРОВОДИМОСТЬ,
ПОВЕРХНОСТНЫЙ ФОТОТОК И ПОЛЯРИЗОВАННАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ В МНОГОДОЛИННЫХ ПОЛУПРОВОДНИКАХ.
§3.1. Общие свойства фотоэлектрических эффектов
§3.2. Фотопроводимость
§3.3. Поверхностный фототок
§3.4. Характеристики поляризованной
рекомбинационной люминесценции
§3.5. Люминесценция при примесь-зоннык переходах
§3.6. Люминесценция при межзонном возбуждении. . .
§3.7. Экситонная люминесценция
Глава IV. ФОТОГАЛЬВАНИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ В КРИСТАЛЛЕ
С ДИСЛОКАЦИЯМИ
§4.1. Физическая модель эффекта
§4.2. Рассеяние электронов на деформационном
потенциале дислокации
§4.3. Экранированный потенциал дислокации

§4.4. Фотогальванический эффект
§4.5. Обсуждение
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК РАБОТ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
СПИСОК ЦИТИРОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

В настоящее время широко развиваются исследования физических процессов в кристаллах, возникающих в результате поглощения поляризованного света. Главной особенностью таких процессов является то, что поляризация поглощаемого света "запоминается” в возбужденных состояниях системы. В данной работе изучаются явления в кристаллах, обусловленные оптическим выстраиванием импульсов и оптической ориентацией спинов фотовозбужденных электронов (мы будем иногда использовать термин ’’оптическая ориентация" по отношению к обоим эффектам).
Оптическая ориентация спинов электронов возникает при фотовозбуждении с помощью циркулярно-поляризованного света в результате передачи момента импульса фотона электронам Щ.
Оптическое выстраивание импульсов зонных электронов состоит в том, что в элементарном акте поглощения линейно-поляризованного фотона возникает поляризационно-зависящее анизотропное распределение фотовозбужденных электронов по импульсам [2J. Преимущественные направления импульсов определяются вектором поляризации света и направлением его распространения. Если время релаксации импульса оказывается сравнимым со временем жизни электронов в возбужденных состояниях, то при стационарном фотовозбуждении наблюдается анизотропное импульсное распределение электронов.
Следствиями оптического выстраивания импульсов и оптической ориентации спинов зонных электронов могут быть: поляризованная рекомбинационная люминесценция горячих электронов ^2], ориентация ядерных спинов £1,5], объемный и поверхностный фо-тогальванический эффект [29-32^, поляризационно-зависящая ани-

константы в (2.14) и (2.15) можно считать вещественными.
Представление функции генерации (у-* в виде (2.11)
• и
с учетом (2.12) позволяет непосредственно использовать результаты [бб] (2.14) и (2.15). Можно считать, что функции фононов нормированы на единицу. Для вычислений полезно тождество
^ / ^оС <5^8 I $ > = Ь >
где ^ЦуЗ^ - полностью антисимметричный единичный тензор, нижние индексы соответствуют декартовым проекциям. В результате, для фононных переходов получаем:
+]Е1 Ч°^рк +^рк)^рк 1 , р/?-ТА,ТО
(2.16)
+ 1
рк - ТА,ТО
+£^ 6рк 1,
рк=ТА,ТОА г