Магнитомеханическое затухание и /\ Е-эффект в некоторых аморфных ферромагнитных сплавах

• Автор: Суходолов, Борис Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 124 c. : ил

Глава I. Литературный обзор
1.1. Магнитная анизотропия в аморфных ферромагнитных сплавах
1.2. Модели магнитной анизотропии
1.3. Магнитострикция аморфных сплавов
1.4. Доменная структура аморфных ферромагнетиков и ее изменения под влиянием внешних механических напряжений и магнитных полей
1.5. Механизмы магнитомеханического затухания
в ферромагнитных материалах
I.5.I. Температурные спектры внутреннего трения и модуля упругости в аморфных
сплавах
1.5.2. Факторы, влияющие на магнитоупругое
поведение ферромагнитных МС
1.6. Постановка задачи
Глава II. Образцы. Методика эксперимента
2.1. Получение аморфных металлических сплавов
2.2. Измерения внутреннего трения
2.3. Методика исследования доменной структуры
Глава III. Экспериментальные результаты и их обсуждение
3.1. Температурные зависимости внутреннего трения
и модуля упругости аморфных сплавов Ре^А/цоР-н* &б 54
Fe^Ni^0В20 и
3.2. Магнитомеханическое затухание и лЕ -эффект
в аморфных сплавах

3.3. Доменная структура и магнитомеханическое
затухание в аморфном сплаве
3.3.1. Основные виды доменной структуры
3.3.2. Связь магнитомеханического затухания
с доменной структурой МС Ре81В155ач
Основные положения и выводы работы
Литература

В последнее время значительный научный и практический интерес вызывают аморфные металлические сплавы, которые называют также металлическими стеклами (МС). Среди них особый интерес вызывают ферромагнитные МС. Это обусловлено следующими обстоятельствами. Во-первых, аморфное состояние характерно отсутствием трансляционной симметрии в расположении атомов и метастабильностью, поэтому изучение структуры и физических свойств МС способствует более полному пониманию природы некристаллических твердых тел. Во-вторых, ферромагнитные аморфные сплавы обладают в ряде случаев такими магнитными свойствами, которые часто невозможно получать в материалах с кристаллической структурой. Так, например, данные, приведенные в [1,2], показывают, что по таким магнитным характеристикам, как начальная проницаемость, коэрцитивная сила, индукция насыщения, ферромагнитные МС не только не уступают традиционным магнитомягким кристаллическим сплавам пермаллой-ного класса, но даже превосходят их. В то же время магнитомягкие свойства МС сочетаются с высокой механической прочностью. Указанные свойства делают ферромагнитные МС весьма перспективными для промышленного применения. В настоящее время предпринимаются попытки использования аморфных ферромагнитных сплавов в качестве магнитных экранов, сердечников трансформаторов, материалов для головок магнитной записи.
Несмотря на возросшее число теоретических и экспериментальных работ по исследованию физических свойств МС, многие свойства аморфных ферромагнетиков исследованы недостаточно. В частности, мало изучены магнитоупругие явления, такие как магнитомеханическое затухание (ММЗ) и дБ -эффект, что затрудняет выяснение физической сущности этих явлений и ограничивает возможности практического использования МС.

грешности дифференцируем выражение (2.2) по А1,АК+І и и. .В результате получим: ^ +дДп±±
д О'изм -_Аі А пгіі— ц- Аіі . лч
Шам "■ <2’4)

Когда П. мало, измерение п. проводилось 10 раз и бралось среднее значение, поэтому погрешность можно оценить так:
аД± . А А 1-Е 4-І Л Оизм — Аз Ап-и
Физм -£к — ”^ГІ
А П
(2.5)
Подставляя в (2.5) значения А^= 400 мВ, Ак+у 200 мВ (при минимальном соотношении порогов) = I мВ,дА„+^= I мВ, п = 10, йП. = I, получаем:
400%^2,И%.
Некоторая дополнительная ошибка вносится также за счет непостоянства температуры, особенно в области максимумов СГ^. Однако, учитывая то обстоятельство, что при комнатных температурах пЛ-100 колебаний, и (3 *исследовалось на частотах 10^ - 10^ Гц, а также незначительно влияние магнитного поля, можно считать, что относительная погрешность внутреннего трения не превышает 3%.
При проведении измерений С) одновременно регистрировалась резонансная частота колебаний, с помощью которой определялся модуль упругости материала по выражению [1091:
Е =к81ГЧчр4&М1,Ьг-, (2.6)
где £ и А - длина и толщина образца, р - плотность материала, ^ - резонансная частота колебаний, об = 1,8751. Неравномерность толщины образца при использовании выражения (2.6) вносит значительную погрешность в величину Е (до 8-10%), поэтому при расчетах модуля Юнга принималась во внимание лишь линейная зависимость Е и , вытекающая из выражения (2.6). Более точные значения модуля упругости были получены методом определения изме-