Влияние взаимодействия подсистем на динамические свойства магнитоупорядоченных кристаллов

• Автор: Бычков, Игорь Валерьевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Челябинск
• Количество страниц: 317 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ СПИНОВЫХ, УПРУГИХ И
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В КРИСТАЛЛАХ СО СПИРАЛЬНОЙ МАГНИТНОЙ СТРУКТУРОЙ
1.1. Энергия и основное состояние кристалла с модулированной магнитной структурой
1.2. Связанные магнитоупругие волны в геликоидальных магнетиках
1.2.1. Фазовый переход ГБ-Р
1.2.2. Фазовый переход Р
1.2.3. Обсуждение результатов
1.3. Связанные магнитоупругие и электромагнитные волны в кристаллах со спиральной магнитной структурой
1.3.1. Спектр связанных волн в кристаллах со структурой типа Б
1.3.2. Обсуждение результатов
ГЛАВА 2. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ ЗВУКА В
КРИСТАЛЛАХ С МОДУЛИРОВАННОЙ МАГНИТНОЙ
СТРУКТУРОЙ
2.1. Генерация звука в монокристалле диспрозия
2.1.1. Энергия, основное состояние и система уравнений взаимодействующих электромагнитных, спиновых и упругих волн
2.1.2. Дисперсионные уравнения
2.1.3. Амплитуды ультразвуковых волн и коэффициенты ЭМАП
2.1.4. Обсуждение результатов и сравнение с экспериментом
2.2. Электромагнитно - акустическое преобразование в
монокристалле эрбия
2.2.1. Основное состояние
2.2.2. Генерация звука в фазе ЬБУ
2.2.3. Генерация звука в фазе РБ
2.2.4. Обсуждение результатов
ГЛАВА 3. СВЯЗАННЫЕ МАГНИТОУПРУГИЕ И
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В КУБИЧЕСКИХ ФЕРРОМАГНЕТИКАХ В ОБЛАСТИ ОРИЕНТАЦИОННЫХ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ
3.1. Энергия и основное состояние ферромагнетика
3.2. Спектр взаимодействующих колебаний ферромагнетика
3.3. Ферромагнитный диэлектрик
3.4. Ферромагнитный металл в слабом магнитном поле
3.5. Ферромагнитный металл в сильном магнитном поле
3.6. Вращение плоскости поляризации звуковых и электромагнитных волн в ферромагнитном диэлектрике
3.7. Особенности связанных электромагнитах и магнитоупругих волн в ограниченных средах
3.8. Заключительные замечания
ГЛАВА 4. ОТРАЖЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН ОТ
ПОВЕРХНОСТИ ФЕРРОМАГНИТНОГО ДИЭЛЕКТРИКА
4.1. Основные уравнения
4.2. Отражение электромагнитных волн от поверхности полубесконечного ферромагнитного диэлектрика
4.2.1. Частотная зависимость КО ЭМВ
4.2.2. Полевая зависимость КО ЭМВ
4.3. Отражение электромагнитных волн от поверхности пластины ферромагнитного диэлектрика

4.3.1. Частотная зависимость отражения
4.3.2. Полевые зависимости отражения
4.4. Отражение электромагнитных волн от структуры ферромагнитный диэлектрик - металл
4.4.1. Спектры связанных колебаний и граничные
условия
4.4.2. Частотная зависимость отражения
4.4.3. Полевые зависимости отражения
4.5. Выводы
ГЛАВА 5. ОСОБЕННОСТИ ИЗЛУЧЕНИЯ ВАВИЛОВА - ЧЕРЕНКОВА
В АНИЗОТРОПНОМ ФЕРРОМАГНИТОМ ДИЭЛЕКТРИКЕ В ОБЛАСТИ ОРИЕНТАЦИОННОГО ФАЗОВОГО
ПЕРЕХОДА
ГЛАВА 6. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ КОЛЕБАНИЙ В РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ
ОРТОФЕРРИТАХ
Ф' 6.1 Спектр колебаний в ортоферритах с крамерсовскими
редкоземельными ионами
6.1.1. Энергия ортоферрита
6.1.2. Основное состояние
6.1.3. Уравнения движения
6.1.4. Дисперсионные уравнения
6.1.5. Обсуждение результатов и сравнение с экспериментом
Ф1 6.2. Спектр связанных колебаний в ортоферритах с
некрамерсовскими редкоземельными ионами
6.2.1. Основное состояние
6.2.2. Дисперсионные уравнения
6.2.3. Обсуждение результатов и сравнение с экспериментом

О л, а также из выражений для средних значений тензора напряжений и его моментов. В случае свободной поверхности образца все эти условия выглядят следующим образом:
<**«*= О, (ст„) = 0, (51/кХ;Ок1) = 0, (1.9)
где, например, (<3гк) = ^^С 1кс1У, V- объем образца, Я- вектор нормали к
поверхности магнетика.
Далее полагаем, что минимум энергии магнетика ¥ осуществляется, когда компоненты вектора намагниченности имеют вид:
Мп = Мп sin0cos<7z, Мп - Мп sin©singz, ^ (1.10) MCz = М0 cos 0.
Угол 0 - угол между вектором намагниченности М и осью симметрии кристалла z определяется из уравнения
М0 cos©(Д + hme + (Д - hme/М20 )М2 cos2 0 + aq2 + 2]+ Н = 0, (1.11)
где Д и Д - перенормированные магнитострикцией константы анизотропии:
Р = д - у ■ ~С|‘-(6„ -bjMl — *31X*,i -»„К +
(С" ”С") Д (1.12)
+ V Х*„ - Ь„ К + К Ml /2с ,