Особенности структуры и спектра фермиевских возбуждений Куперовского конденсата, обусловленные нетривиальным спариванием

• Автор: Просекина, Ирина Геннадьевна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Ростов-на-Дону
• Количество страниц: 123 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ:
Глава 1. Анализ экспериментальных данных о симметрии сверхпроводящего параметра порядка в ВТСП-материалах
Глава 2. Феноменологическая теория О-спаривания в кристаллическом
поле с учетом несобственной сверхпроводимости
2.1. Общие условия возникновения несобственной
сверхпроводимости
2.2. Симметрия и структура состояний О-конденсата в кубическом кристаллическом поле с учетом несобственной изотропной Б- сверхпроводимости
2.2.1. Двухкомпонентный комплексный параметр порядка
2.2.2. Трехкомпонентный комплексный параметр порядка
2.3. Учет в теории других возможных доупорядочений структуры
Б - конденсата в кубическом кристаллическом поле
2.4. Симметрия и структура состояний двумерного
О-конденсата в гексагональных кристаллах
2.5. Структура и физические свойства двумерного О-конденсата в тетрагональных кристаллах
Глава 3. Симметрийный анализ анизотропии свойств ВТСП при нетривиальном спаривании
3.1. Влияние несобственной сверхпроводимости на щель в спектре фермиевских возбуждений в кубическом кристаллическом поле
3.1.1. Двухкомпонентный комплексный параметр порядка
3.1.2. Трехкомпонентный комплексный параметр порядка
3.2. Роль нелинейных взаимодействий в формировании щели в спектре фермиевских возбуждений в тетрагональных кристаллах
3.3. Магнитная восприимчивость и анизотропия глубины
проникновения магнитного поля
Заключение
Список цитируемой литературы
Список опубликованных работ

Актуальность темы диссертации
Несмотря на почти двадцатилетний период истории, механизм возникновения высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП) до сих пор окончательно не установлен. Проблема выяснения природы ВТСП состояния тесно связана с перспективами поиска новых материалов. Важное место в решении этой задачи занимает изучение качественных характеристик сверхпроводников, обусловленных симметрией Куперовского конденсата. Установление симметрий конденсатов в широком классе ВТСП позволило бы, используя правила отбора, установить взаимодействия, которые могут приводить к спариванию в состояние с той или иной симметрией. Знание взаимодействий, в свою очередь, могло бы служить ключом к выяснению их природы. В рамках этой стратегии исследования выполнена настоящая диссертационная работа.
Актуальность теоретических задач, решения которых предлагается в работе, в значительной мере определялась ситуацией в эксперименте в период выполнения работы. При экспериментальном изучении симметрии сверхпроводящего ПП, например в В128г2СаСи208+х, разные методы определения симметрии приводят к противоречивым результатам [1,2]. Аналогичная ситуация наблюдается и для соединений УВа2Си307.х, Т12Ва2СиОб+х, Ьа^х 8гхСи04. Одни данные согласуются с чисто О - волновой симметрией конденсата, описываемого или 2 или с1ху или анизотропной
р" компонентами, а другие результаты можно объяснить обязательным присутствием изотропного Б г конденсата.
Таблица № 4: столбец (а) - номер 1 фазы; (Ь) - равновесные значения собственного ПП; (с) - группа симметрии фазы 1 - Н;; (б) - соотношения меду инвариантами (е) - соответствующее данному состоянию значение несобственного ПП.
(а) (Ь) (с) (с!) (е)
1 0 1,>0, (= 0, у'=2.. .9 ,
0 н,={ С20Ш , ё1и210О) и2110, е_2а5Т}; 19=1,0 О II АЛЛ т г
и5ехр(Ш5)
2 и3ехр(Ш3) 1,2 = 312, 2713, 314= 21/, у = Зи3соБф,{Ь1 + (Ь2+Ь3 + Ь4)и3}
и3ехр(Ш3) Н2 ={С3Ш, и21Ш, в .2а 3 Т); 1б=1т=18= 0, 1,0 =1/21), 2715= 21,4, при Ь(+(Ь2+Ьз+Ь4)и3 >0 -» <р,
и3 ехр(Ш3) 1ц= 112= 1/9 1ю1 2, при Ь)+(Ь2+Ь3+ Ь4)ц3 <0 -» <р,
3 и3ехр(1Я3) 1/=312, 1/ = 2713) 314= -21/,
и3 ехр 1(0 з —7Г/3) Н3=В2н{в«3 Сз111, g (.га 3 + 4х/з)и21ЮТ}; 3718= 1/, 2715=-1/, 3517 = -1(6, £
и3ехр 1(0 3+7Г/3) Ь =1ш=1п=112= 113=04 и3ехр(Ш3) 1/=412, -1/ = 214,
ц3 ехр 1(03+х/2) Н4={ Е (1/2) С4',в (-223-1/2)и2110Т}; 13=15=16=17=18=0, ?
0 19=110=1ц=112= 1п=0-