Динамика доменной стенки в двухслойной сильноанизотропной ферромагнитной пленке

• Автор: Мастин, Аркадий Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 137 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР
1.1 Линейная динамика доменной стенки
1.2 Нелинейная динамика доменной стенки
1.3 Неоднородность пленок феррит - гранатов по толщине
1.4 , Доменная структура в двухслойных пленках феррит - гранатов.

Выводы главы
ГЛАВА 2. ЧИСЛЕННАЯ СХЕМА РЕШЕНИЯ УРАВНЕНИЙ СЛОНЧЕВСКОГО МЕТОДОМ ПРОГОНКИ
2.1. Определение сеточных коэффициентов разностной схемы задачи и метод сшивки решений на границе слоев
2.2. Исследование устойчивости и сходимости разностной схемы
2.3. Динамика доменной стенки в двухслойных пленках с
различными параметрами слоев без учета полей рассеяния ДС
Выводы главы
ГЛАВА 3. ДИНАМИКА ДОМЕННОЙ СТЕНКИ В ДВУХСЛОЙНОЙ СИЛЬНОАНИЗОТРОПНОЙ ПЛЕНКЕ С РАЗЛИЧНОЙ НАМАГНИЧЕННОСТЬЮ НАСЫЩЕНИЯ И АНИЗОТРОПИЕЙ СЛОЕВ
3.1. Поле рассеяния доменной стенки в двухслойной
магнитоодносной пленке
3.2 Динамика доменной стенки в двухслойной пленке с различной намагниченностью насыщения в слоях
3.3. Динамика доменной стенки в двухслойной пленке с различной
одноосной анизотропией слоев
3.4. Сопоставление экспериментальных данных и результатов
численной модели

Выводы главы
ГЛАВА 4. ДИНАМИКА ДОМЕННОЙ СТЕНКИ В ДВУХСЛОЙНОЙ
СИЛЬНО АНИЗОТРОПНОЙ ПЛЕНКЕ С РАЗЛИЧНЫМ ПАРАМЕТРОМ ЗАТУХАНИЯ
ГИЛЬБЕРТА И ГИРОМАГНИТНЫМ ОТНОШЕНИЕМ СЛОЕВ
4Л Динамика доменной стенки в двухслойной пленке с различным параметром затухания Гильберта слоев
4.2 Динамика доменной стенки в двухслойной пленке с различным гиромагнитным отношением слоев
Выводы главы
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ И УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Актуальность работы. Исследование движения намагниченности в ферримагнетиках представляет собой одно из важных направлений фундаментальной и прикладной физики. Причинами этого являются необходимость познания основных закономерностей динамического поведения спиновой системы магнитоупорядоченных веществ и интенсивное применение этих материалов в современной технике. В основе теорий движения намагниченности, как правило, лежит уравнение, предложенное более 70 лет назад Ландау и Лифшицем [1].
Большой интерес исследователей вызывают монокристаллы феррит-гранатов [2]. При этом среди объектов исследований особое место занимают монокристаллические пленки феррит-гранатов (МПФГ) [3,4].
Интенсивное исследование эпитаксиальных МПФГ в 70-80 годах прошлого века было вызвано, прежде всего, разработкой запоминающих устройств (ЗУ) на цилиндрических магнитных доменах (ЦМД) [5].
Эпитаксиальные МПФГ обладают уникальной возможностью варьирования химического состава [3]: наличие трех катионных междоузлий с разными размерами позволяет вводить в состав МПФГ более половины всех элементов таблицы Менделеева, что предопределяет многообразие их физических свойств. Наличие трех магнитных подрешеток, связанных ферримагнитным взаимодействием, и наведенной в процессе роста магнитной анизотропии дает возможность в зависимости от состава МПФГ в широких пределах изменять их параметры.
МПФГ обладают уникальными магнитооптическими свойствами: ни в одном известном магнитном материале не достижимо в видимом диапазоне при высокой прозрачности такое фарадеевское вращение, как в висмутсодержащих МПФГ, для которых оно достигает 1 град/мкм и более [6]. Это позволяет использовать Вс-МПФГ в различных магнитооптических устройствах [3]. На основе этих материалов могут быть созданы эффективные модуляторы и дефлекторы видимого и инфракрасного

Выводы главы
1. Вследствие нестационарное™ начальной стадии роста МПФГ, выращиваемые методом жидкофазной эпитаксии из переохлажденного раствора-расплава, являются неоднородными по толщине пленки.
2. Экспериментально подтвержден вывод одномерной теории, что в реальных МПФГ при безразмерном параметре затухания а > 1 на зависимости скорости ДС V от магнитного поля Н за начальным линейным участком следует второй линейный участок с меньшим наклоном, тогда как при а< 1 второму линейному участку на кривой У(Н) предшествует нелинейный участок.
3. Насыщение скорости ДС имеет место только в МПФГ с а« I, при этом может иметь место хаотическое движение ДС.
4. Вблизи точки компенсации момента импульса пороговые поле и скорость срыва стационарного движения ДС в МПФГ совпадают с соответствующими уокеровскими значениями, что объясняется -неоднородностью пленок по толщине.
5. При повышении магнитного поля Н стационарный режим движения ДС сменяется ее периодическим возвратно-поступательным движением с дальнейшим переходом к периодическому режиму С ч только положительной мгновенной скоростью ДС.
6. В магнитоодноосных пленках двумерная' модель ДС с ГБ Л правильно описывает срыв ее стационарного движения.
7. Приложение к МПФГ с малым затуханием магнитного поля Нр1 в плоскости пленки при некотором его значении приводит к подавлению генерации микродоменов вблизи движущейся ДС, а зависимость скорости ДС от магнитного’ поля приобретает вид,