Термодиффузионный и термодеформационный механизмы самовоздействия излучения

• Автор: Окишев, Константин Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 112 с. : ил.

ГЛАВА 1. ТЕРМОИНДУЦИРОВАННЫЕ МЕХАНИЗМЫ САМОВОЗДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ ;
1 Л.Тепловая дефокусировка лазерного пучка
1.2.Тепловая линза в бинарной смеси
1.3.Динамические голограммы в двухкомпонентных средах
1.3.1. Эффективность записи динамических голограмм
1.3.2. Термодиффузионное вынужденное рэлеевское рассеяние
1 АТермоиндуцированные решетки в расслаивающихся растворах
1 АТермоиндуцированные механизмы модуляции рельефа
1.5.1. Тепловое расширение среды___’
1.5.2. Термокапиллярный механизм модуляции рельефа
1.5.3. Термоиндуцированный фазовый переход
ГЛАВА 2. КОНЦЕНТРАЦИОННЫЕ МЕХАНИЗМЫ САМОВОЗДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ В ДВУХКОМПОНЕНТНЫХ СРЕДАХ
2.1. Термодиффузионный механизм самовоздействия излучения в двухкомпонентной среде
2.2. Самовоздействие излучение в микрогетерогенной среде
2.2.1. Концентрационная электрострикционная нелинейность
2.2.2. Термодиффузионная и электрострикционная нелинейности
2.3. Просветление двухкомпонентной среды гауссовым пучком
2.4. Экспериментальное исследование просветления двухкомпонентной среды
ГЛАВА 3. ДИНАМИЧЕСКИЕ ГОЛОГРАММЫ В ДВУХКОМПОНЕНТНЫХ СРЕДАХ
3.1. Термодиффузионный механизм записи динамических голограмм в бинарной смеси
3.2. Динамические голограммы в микрогетерогенной среде с электрострикционной нелинейностью
3.3. Амплитудные динамические голограммы в бинарной смеси
3.4. Динамические голограммы в тонкослойной двухкомпонентной
среде ’
ГЛАВА 4. ТЕРМОДЕФОРМАЦИОННОЕ САМОВОЗДЕЙСТВИЕ СВЕТА ПРИ ОТРАЖЕНИИ ОТ ПОЛИМЕРНОЙ ПЛЕНКИ
4.1. Экспериментальное исследование термодеформационного самовоздействия
4.2. Модель термодеформационного механизма
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Среди нелинейных оптических эффектов, интенсивно исследуемых уже несколько десятков лет, особое место занимают эффекты самовоздействия мощных световых волн [1-5]. Эффекты самовоздействия связаны с зависимостью комплексной диэлектрической
проницаемости от интенсивности распространяющейся волны. Появление указанной зависимости может быть связано с разнообразными физическими причинами: электрострикцией (которая в световом поле приводит к увеличению плотности, а следовательно, и показателя преломления среды), ориентационной нелинейностью в жидкостях с анизотропно поляризующимися молекулами, различными электронными и резонансными нелинейностями. Универсальной причиной
самовоздействия излучения является нагрев и соответствующее уменьшение плотности среды.
В общем случае любой механизм самовоздействия излучения (изменения действительной части диэлектрической проницаемости среды) обусловлен наличием кубичной нелинейности среды, которая позволяет записывать в таких средах динамические голограммы [6-8]. Поэтому исследование самовоздействия излучения одновременно является эффективном методом изучения нелинейностей и сред, использующихся в динамической голографии.
Эффекты и механизмы самовоздействия лазерного излучения в однокомпонентных гомогенных средах достаточно хорошо изучены [1-5]. Многокомпонентные среды (жидкофазные смеси, суспензии, эмульсии) характеризуются наличием целого ряда специфических

В приближении линейной неравновесной термодинамики потоки связаны линейно с термодинамическими силами Х] [99]:
Л'ЕМО.

где Ц - постоянные кинетические коэффициенты. Для двухкомпонентной среды с градиентами температуры и концентрации дисперсных частиц имеем для теплового и концентрационного потоков:
= Ь\ёгадГ+ Ь^гад{/.1Т^),
J2 = Ь2^гадГ~' Л- Ь2^гад{цТ~').
Здесь ц - химический потенциал дисперсных частиц, Т -температура среды. Последнюю систему перепишем в более удобном виде:
Jl = -Оп£гшТ - Оп<£гас1С,
J2 = -В2^гас1Т - 021£гсн1С.
Здесь введены следующие обозначения:
=1\!Т2 - дГ,
Оп=-ЬпТ~ф/сС),
02 = 12[ /Т2 - Ь22д{/иТ~')/дГ ,