Светоиндуцированный дрейф (СИД) сложных атомов и некоторых явления, родственные СИД

• Автор: Пархоменко, Александр Иванович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 120 c. : ил

ГЛАВА I. СВД ПРИ СТУПЕНЧАТОМ ВОЗБУЖДЕНИИ УРОВНЕЙ
§ I. СИД при нелазерном предварительном возбуждении
§ 2. Ступенчатое возбуждение лазерными полями
А. Случай селективных по скоростям переходов
между возбужденными уровнями
Б. Случай селективных переходов между основным и первым возбужденным уровнями
Глава II. СВД ПРИ СВЕРХТОНКОМ РАСЩЕПЛЕНИИ УРОВНЕЙ
§ I. СВД при сверхтонком расщеплении основного
состояния
§ 2. СВД при сверхтонком расщеплении возбужденного
состояния
Глава III. Я ЖЕНИН, РОДСТВЕННЫЕ СВД
§ I. Светоиндуцированная э.д.с. в газах
§ 2. Столкновительно-радиационные "охлаждение" и
"нагрев" газа
§ 3. СВД экситонов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Явление светоиндуцированного дрейфа (СВД) газов, открытое в 1979 г. Ф.Х.Гельмухановым и А.М. Шалагиным [1],к^ относится к ряду эффектов воздействия излучения на поступательное движение частиц газа. Новое явление сразу же привлекло внимание многих исследователей благодаря возможности его широкого применения в решении научных и практических задач.
Сущность явления СВД состоит в следующем [I]. Пусть излучение в виде бегущей монохроматической волны проходит через газ и имеет частоту ой , близкую к частоте перехода
между основным (п) и первым возбужденным (НО) состояниями частиц газа. Из-за эффекта Доплера излучение взаимодействует преимущественно с теми частицами, скорость которых близка к скорости г£ , определяемой условием к£0 = Сй-сйтл, , где К - волновой вектор излучения. В результате в распределении частиц по скоростям возникают хорошо известные бен-нетовские структуры - провал на нижнем уровне и пик на верхнем уровне т [ 2]. Центры беннетовских структур соответствуют скорости % . При ий- и)уум, %о (т.е
у^о ) центры пика и провала смещены относительно у=р • Другими словами, возникают асимметричные распределения частиц по скоростям ^(г?) на уровнях по, го (см.
рис. I). Это означает, что средняя скорость частиц в состояЭта работа доложена в апреле 1979 г. на научном семинаре лаборатории С.Г.Раутиана (Институт автоматики и электрометрии СО АН СССР).
Рис. I. Распределение частиц по скоростям при воздействии излучения в отсутствие столкновений. Суммарное распределение является максвелловским и частицы В целом ПОКОЯТСЯ ( = О)

РИС. 4. Распределения заселенностей по скоростям на уровнях П,1,пг (■■ —) ♦ суммарная заселенность N (гг) при
воздействии излучения ( — ) и в отсутствие излучения
(• ) . Расчет при -6"^г ) Гт,*)>м,'
х=о,$-; у=о,г.