Коноскопические картины оптически активных кристаллов парателлурита и иодата лития

• Автор: Рудой, Константин Александрович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 129 с. : ил.

ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ГИРОТРОПНЫХ КРИСТАЛЛАХ
1.1. Уравнения Максвелла. Уравнения связи. Тензор гирации
1.2. Показатели преломления в прозрачных гиротропных кристаллах
1.3. Поляризация собственных волн в прозрачных гиротропных кристаллах
1.4. Распространение света в пластинке, вырезанной из прозрачного гиротропного кристалла
1.4.1. Общее решение
1.4.2. Распространение света в направлении оптической оси кристалла
1.4.3. Распространение света в кристаллах в направлениях, отличных от оптической оси кристалла
1.5. Методики исследования оптической активности кристаллов
в направлениях, отличных от направления оптической оси
• ВЫВОДЫ
Глава 2. ВЛИЯНИЕ ОПТИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ ОДНООСНЫХ КРИСТАЛЛОВ НА ИНТЕНСИВНОСТЬ И
ПАРАМЕТРЫ ПОЛЯРИЗАЦИИ ПРОШЕДШЕГО СВЕТА
2.1. Анализ параметров поляризации прошедшего через кристалл света и интенсивности света, прошедшего через поляризационную систему с кристаллом

ф 2.2. Экспериментальные исследования влияния оптической
активности на поворот большой оси эллипса поляризации прошедшего через кристалл света и на интенсивность света, прошедшего через поляризационную систему
с кристаллом
2.2.1. Экспериментальная установка
2.2.2. Измерение пропускания поляризационной системы с кристаллом парателлурита при повороте пластинки
ф (при...................................наклонном падении)
2.2.3. Угловая апертурная характеристика оптической активности кристалла парателлурита
2.3. Волны гирации
ВЫВОДЫ
Глава 3. КОНОСКОПИЧЕСКИЕ КАРТИНЫ ОДНООСНЫХ ОПТИЧЕСКИ АКТИВНЫХ КРИСТАЛЛОВ
3.1. Теоретическое описание коноскопических картин
3.2. Экспериментальные исследования коноскопических
ф картин
3.2.1. Экспериментальная установка и метод исследования
3.2.2. Особенности коноскопических картин оптически активных кристаллов
3.2.3. Метод исследования изменения оптической активности
при отходе лучей от оптической оси
3.2.4. Интерференционные картины системы из двух плоскопараллельных кристаллических пластинок
ВЫВОДЫ
Глава 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ОПТИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ КРИСТАЛЛОВ НА СПЕКТРОПОЛЯРИМЕТРИЧЕСКОМ 1 КОМПЛЕКСЕ

4.1. Спектрополяриметрический комплекс
^ 4.2. Способ определения анизотропных характеристик
кристаллов
4.3. Исследование оптической активности в кристалле
РЬ3Са2Се40,4: N{1-5%
ВЫВОДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
(Ф> - угол падения, угол поворота пластинки) и в кристалле распространяется под углом к оптической оси.
Учитывая тот факт, что соотношения для параметров поляризации прошедшего света, а также интенсивности света, прошедшего через поляризационную систему с оптически активным кристаллом, получены для нормального падения [27,53,71-73,74-76], будем считать в нашем случае, что свет падает нормально на пластинку, но оптическая ось находится под углом ф5 относительно нормали к пластинке р (рис. 2.3). Эффективная толщина пластинки в этом случае равна б / соэ (р5, где б - толщина пластинки, измеренная в направлении нормали к ее поверхности. Угол ф5 - среднее значение углов преломления волн в кристалле, определяется из закона Снеллиуса: Бтф5 = этф, / п5, где п, - средний показатель преломления (п5 = (щ + п2)/2).
Угол ф8 определяется в предположении, что при наклонном падении угол преломления обеих собственных волн один и тот же. В качестве показателя преломления берется среднее значение показателей преломления. Такое при-
Рис. 2.3. Условия, при которых для анализа параметров прошедшего света используются соотношения, полученные для нормального падения, q - направление нормали к пластинки; к - направление распространения волновой нормали; с - направление оптической оси; ф| - угол падения световой волны на кристалл; ф5 - среднее значение углов преломления волн в кристалле; б -толщина пластинки.