Микроскопическая теория корреляционных эффектов в переходных металлах и сплавах

• Автор: Куземский, Александр Леонидович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 352 c. : ил

§1. ПРЕДИСЛОВИЕ
Глава I. КОЛЛЕКТИВИЗИРОВАННОЕ И ЛОКАЛИЗОВАННОЕ ОПИСАНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ В ПЕРЕХОДНЫХ И РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ МЕТАЛЛАХ И ИХ СОЕДИНЕНИЯХ
§ 2. Приближение сильной связи и функции Ванье
§ 3. Модели магнетизма
§ 4. Модельные гамильтонианы
4.1. Гамильтониан Хаббарда
4.2. Гамильтониан Андерсона
4.3. Гамильтониан РККИ взаимодействия
4.4. Гамильтониан модифицированной модели
Шубина-Вонсовского-Зенера
4.5. Гамильтониан обменной модели магнитного полупроводника
§ 5. Адэкватность модельного описания
Глава 2. САМОСОГЛАСОВАННАЯ ИНТЕРПОЛЯЦИОННАЯ ТЕОРИЯ
ЭЛЕКТРОННОЙ КОРРЕЛЯЦИИ В ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛАХ И ИХ СОЕДИНЕНИЯХ
§ 6. Квантовостатистическое описание корреляционных эффектов
§ 7. Двухвременные функции Грина и неприводимые
функции Грина
§ 8. Самосогласованная теория электронной корреляции в модели Хаббарда. Зонный предел
§ 9. Самосогласованная теория электронной корреляции в модели Хаббарда. Атомный предел

§ 10. Одночастичный электронный спектр модели Андерсона с учетом кулоновской корреляции
§ II. Одночастичные свойства модели Хаббарда с
гибридизацией и периодической модели Андерсона
§ 12. Самосогласованная теория электронной корреляции в с1- обменной модели
§ 13. Плотность одночастичных состояний и электронная теплоемкость
Глава 3. САМОСОГЛАСОВАННАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОН-ФОН0НН0Г0
ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ И СВЕРХПРОВОДИМОСТИ В ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛАХ И ИХ СОЕДИНЕНИЯХ
§ 14. Электрон-фононное взаимодействие в металлах
§ 15. Модифицированное приближение сильной связи
для переходных металлов
§ 16. Гамильтониан Барисича-Лаббе-Фриделя
§ 17. Самосогласованная теория электрон-фононного
взаимодействия в переходных металлах
§ 18. Самосогласованная теория электрон-фононного
взаимодействия в соединениях переходных металлов
§ 19. Уравнения сверхпроводимости для переходных
металлов в представлении Ванье и представлении Блоха
§ 20. Блектрон-фононная спектральная функция. Численный расчет для пяти переходных металлов с О ЦК решеткой
§ 21. Обсуждение результатов и анализ адэкватности
модели БЛФ

Глава 4. САМОСОГЛАСОВАННОЕ ОПИСАНИЕ ЭЛЕКТРОННОЙ
КОРРЕЛЯЦИИ, ЭЛЕКТРОН-ФОНОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
И СВЕРХПРОВОДИМОСТИ В РАЗУПОРЯДОЧЕННЫХ
СПЛАВАХ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ
§ 22. Модель Хаббарда со случайными параметрами и
проблемы теории бинарных сплавов
§ 23. Самосогласованная теория электронной корреляции в разупорядоченных бинарных сплавах переходных металлов
§ 24. Гамильтониан электрон-фононного взаимодействия
в разупорядоченных сплавах переходных металлов
§ 25. Самосогласованная теория электрон-фононного
взаимодействия в разупорядоченных сплавах переходных металлов
§ 26. Уравнения сверхпроводимости в приближении
сильной связи для разупорядоченных сплавов переходных металлов
Глава 5. КИНЕТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ В ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛАХ
И СПЛАВАХ
§ 27. Электропроводность переходных металлов и
с! -электронные состояния
§ 28. Некоторые кинетические явления в сплавах
§ 29. Вычисление коэффициентов переноса в твердых
телах с помощью обобщенных кинетических уравнений
§ 30. Электропроводность в модели переходного металла Барисича-Лаббе-Фриделя с несферической поверхностью Ферми. Низкие температуры
§ 31. Влияние электрон-фононного взаимодействия на
электропроводность разупорядоченных сплавов переходных металлов
§ 32. Диффузия ядерного магнитного момента в разбавленных сплавах

Уравнение вида (7.31) хорошо известно в диаграммной технике /*55/ Стандартный прием, используемый в диаграммной технике, связан именно с введением неприводимых функций Грина, что позволяет отсуммировать бесконечную последовательность диаграмм самосогласованного поля и тем самым точно учесть перенормировку квазичастичных энергий в самосогласованном поле. Как известно, неприводимой многочастичной функцией Грина называется такая функция Грина, которая не может быть сведена к функциям Грина более низкого порядка разрезанием по линиям &0 . Другими словами, неприводимая функция Грина не содержит собственно энергетических частей в приближении самосогласованного поля.
Для двухвременных температурных функций Грина под неприводимой функцией Грина понимается функция Грина, которая не может быть сведена путем расцепления к функциям Грина более низкого порядка. Это позволяет, в полной аналогии с диаграммной техникой определить массовый оператор
Р = М + И&° Р (7*33)
и записать точное уравнение Дайсона для двухвременных функций Грина
б = &° + б0 М & (7.34)
Массовый оператор выражается через многочастичную неприводимую функцию Грина и описывает возможные процессы неупругого рассеяния, приводящие к затуханию и дополнительной перенормировке частоты самосогласованных квазичастичных возбуждений.
Впервые уравнение Дайсона для двухвременных температурных функций Грина с учетом неприводимых частей было получено
Н.Н.Плакидой для самосогласованной теории ангармонических кри-сталлов/^/ и для модели Гейзенберга/-^/. В работах автора